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Synopsis Key issue is the presentation of the unpublished 4 angular factors arising from the 4 paths when momentum transfer induces asymmetry β in photoionization calculations. They require functional expansions such as the frozen cores approach which are not bedevilled by the prior-post dilemma. It is essential to consider all magnetic 2-body terms in the Breit-Pauli hamiltonian that contribute to finestructure.

Electron impact collision strengths, energy levels, oscillator strengths and spontaneous radiative decay rates are calculated for Ar XII. The configurations used are 2s(sup 2)p(sup 3), 2s(sup 2)p(sup 4), 2p(sup 5), 2s(sup 2)2p(sup 2)3s, 2s(sup 2)2p(sup 2)3p, and 2s(sup 2)2p(sup 2)3d giving rise to 72 fine-structure levels in intermediate coupling. Collision strengths are calculated at five incident energies: 35, 70, 105, 140 and 175 Ry. They are complemented by Coulomb-Born limits towards infinite collision energy for forbidden transitions and line strengths for optically allowed transitions. Excitation rate coefficients are calculated as a function of electron temperature by assuming a Maxwellian electron velocity distribution. Using the excitation rate coefficients and the radiative transition rates, statistical equilibrium equations for level populations are solved at electron densities covering the range of 10(exp 8)-10(exp 14)/cm(exp 3) at an electron temperature of log T(sub e)/K = 6.4, corresponding to maximum abundance of AR-XII. Relative spectral line intensities are calculated.

Collision strengths for electron impact excitation of S xv are calculated in a close-coupling approach. The nineteen lowest LS states are included in the calculation. Rate coefficients are obtained for transitions from the ground 1s2 1 S0 state to the fine-structure levels of all excited states of 1s2 () and 1s3 () configurations. The resulting effective collision strengths are fitted to a polynomial function of K), and rate coefficients are presented in the temperature range between K and K.

As part of a systematic study of the collisional properties of Fe ions carried out by the IRON Project, electron excitation rates (effective collision strengths) are computed for all the fine-structure transitions within the complex of Fe xv in the electron temperature range . Configuration-interaction target wavefunctions are generated with the atomic structure code superstructure, and collision strengths are computed in the close-coupling approximation with a Breit–Pauli R-matrix package. Special care is taken to resolve the resonance structure and to ensure the convergence of the partial wave expansion, specially for dipole allowed transitions. By comparing with previously calculated collision strengths in the distorted wave approximation, a 20% accuracy rating is assigned to transitions with effective collision strengths .

As part of the IRON Project, electron impact excitation eective collision strengths are computed for the ion Fe xvi familiar in solar spectra. A Breit{Pauli R- matrix calculation is performed with a 12-level (n 4) target representation. The calculation for this relatively simple ion is approached as a test case where we can an- alyze in detail most of the eects that contribute to the accuracy of the collision strengths: the energy mesh, rel- ativistic corrections, the asymptotic multipole potentials and contributions from high partial waves. By compar- ing with two recent independent calculations, an accu- racy rating of 10% is assigned to the present eective collision strengths in the electron-temperature range of 10 5 T=K 10 7 .

The DW code of University College London computes collision strengths and reactance matrix elements in LS coupling for excitation of atoms and positive ions by electron impact in a partial wave expansion. A multiconfigurational target serves as the scatterer; the partial waves are central field solutions to a distorted wave (DW) approximation. The DW program is run by linking two source codes: program COLALG and a modifying module called DWMODS. In stand-alone mode COLALG creates a file to the requirements of the electron collission program IMPACT, passing on target data and the angular expansion coefficients of collisional symmetries. Linked with DWMODS and program writes a reactance matrix file directly readable by J a JOM; the output file OMEGA is compatible with a similar file created by the QUB R-matrix code. Collisional details can be extracted depending upon the printing level. The UCL macro-processor with the source codes as input creates ForTran 77 files; apart from replacing size parameters is switches parts of code on and off depending upon directives.

The R-matrix method is used to calculate collision strengths from ground state to the first 26 fine-structure levels of Fe XVII by including the relativistic term coupling coefficients in the semi-Breit-Pauli approximation. Configuration interaction wave functions are used to represent the 15 lowest LS-coupled target states in the R-matrix expansion. Results obtained are compared with the other distorted wave calculations.

As a contribution to the international Opacity Project, large numbers of term energies, oscillator strengths and photoionization cross sections have been computed for Al-like ions of astrophysical interest (Al I, Si II, S IV, Ar VI, Ca VIII and Fe XIV), using an ab initio close-coupling approach in LS-coupling. Careful comparisons with previous theoretical and experimental work show that our collisional approach allows a systematic and accurate description of plunging configurations, series perturbations and cancellations typical of these three-valence-electron systems. Even for highly ionized systems such as Fe XIV, the neglect of relativistic effects introduces limited inaccuracies ( approximately 5%) in the average term energies, and the gross features of the distribution of oscillator strengths are accurately delineated. The main contribution of the present study lies in the volume of accurate new data made available to the public through the TOPbase atomic database: 1935 computed multiplets compared to 225 observed ones, 56242 oscillator strengths and photoionization cross sections from 1296 initial states.

The R-matrix method is used to calculate collision strengths for electron-impact excitation of Cu XX from its ground state. Configuration interaction wavefunctions are used to represent the lowest 15 LS coupled states which are retained in the R-matrix expansion. Effective collision strengths are calculated for transitions from the ground state to fine-structure levels of the excited states by employing a transformation of the LS coupled reactance matrices, and by assuming a Maxwellian distribution for the incident electron. This is the first detailed calculation on this ion in which the effects of exchange, channel couplings and short-range correlation effects are taken into account.

A Breit-Pauli R-matrix calculation for the electron impact collision strengths of Fe2+ is reported involving transitions among the lowest 17 levels corresponding to the 3d6 5D, 3H, 3P, 3F and 3G terms. Resonance structures are elucidated for the first time. The calculated collision strengths at impact energies above the resonance region show some disagreements with those from an earlier five-term R-matrix calculation of Garstang et al. (1978) for example the 5D-3H and 3H-3P collision strengths are a factor of three larger than in the earlier calculation. The present calculation also investigates the variation of collision strengths with energy; in particular, resonances are found to enhance the thermally averaged effective collision strengths by up to 40% for transitions among the fine-structure levels of the 5D ground state. Effective collision strengths for all transitions among the 17 levels are tabulated for electron temperatures 10000 K and 20000 K.

K-shell photoionization cross sections for Be were caculated by the R-matrix method in a close-coupling approximation using 16-, 17-, and 29-term target representations. Extensive configuration mixing was used to represent the target states so that their energies agreed closely with experiment. As a result the present ab initio calculation reproduces accurately the observed features of the photoelectron spectrum and allows its interpretation; it highlights the significance of direct and conjugate shakeup, especially at low energies, where conjugate shakeup has been found to be important

Results are presented of relativistic effects in one- and two-electron atomic systems using the low- Z Breit-Pauli (BP) approximation. In the structure calculations we include all one-body Breit-Pauli terms, i.e. ordinary spin-orbit coupling and the two non-finestructure contributions. Non-finestructure two-body terms are consistently ignored, whereas mutual spin-orbit effects — mutual spin-orbit coupling and spin-other-orbit coupling — are included in the atomic structure type calculations presented here but ignored in the collision-type approach. For the latter we use the BP variant of the R-matrix suite of programs (RM-BP, Scott and Taylor 1982), for the former the Superstructure code (SSTRUCT, Eissner et al. 1974). Apart from level energies results to various degree of approximation are presented for radiative transitions.

We summarize the properties of the atomic structure code SUPERSTRUCTURE, which yields bound state energies in LS coupling and intermediate coupling as well as associated radiative data. Other data that can be computed include term coupling coefficients and radiative data with allowance for cascading. Results are given, mainly for members of the Be isoelectronic sequence, to demonstrate the power and range of the code. Other examples deal with "forbidden" transitions in N-like and He-like ions.

We follow up on an earlier paper on the comparison of close-coupling calculations performed by two completely different computer codes. A satisfactory clarification is obtained for all major discrepancies that were reported in the previous publication.

Close-coupling (CC) calculations are made, for the (C2+ + e) system, using two completely independent sets of codes: (i) University College London (UCL) codes in which the CC equations are solved using IMPACT; (ii) Queen's University of Belfast (QUB) codes, in which the equations are solved using RMATRX, together with new fast outer-region codes. Results are obtained for energies En of C+ bound states, C+ line strengths S and (C2++e) collison strengths ω. Result for energie are expressed in terms of effective quantum members, vn, and it is found that the two sets of codes gives values of vn agreeing to within about 0.001. Results for S agree to within better than 1% except for cases for which there is severe cancellation in the dipole matrix elements. Results for ω agree to within about 0.1% except for energies in the immediate vicinities of narrow resonances. There is good agreement for positions and widths of resonances.

Positions and widths of the autoionising states 2s2p6ns, np of Na+ are calculated by analysing the resonances obtained in the Na2++e- scattering problem, which is solved by the close coupling method.

Collision strengths have been calculated for electron-impact transitions between the O2+ ground configuration terms 3P, 1D and 1S for energies up to 0.5 Ryd above excitation thresholds. Configuration-interaction wavefunctions are used for the target states. These functions give accurate oscillator strengths for all transitions of the type 2s22p2-2s2p3. The method used to obtain collision strengths for the (e+O2+) system is also used to calculate the positions of bound states for O+. The calculated positions of the near-threshold resonance states are in satisfactory agreement with positions predicted from iso-electronic sequence extrapolations. The results are compared with those obtained by Ormonde et al. (1973).

The authors offer a solution to an old riddle. It concerns O II and electron density diagnostics in gaseous nebulae. Previous calculations of the high-density limit r( infinity ) for the line intensity ratio I(3729 AA)/(I(3729 AA) gave a low value well above the actually observed value of 0.35. The authors show that the magnetic dipole transition probability AM1(2D5/2 to 4S3/2) had been overestimated by a factor of four. Destructive interference with higher-order radiative terms drastically reduces the first-order transition amplitude. The other magnetic dipole transition probability involved, AM1(2D3/2 to 4S3/2), goes up by about 8%. Each effect lowers the calculated value for r( infinity ) by a similar amount. The results demonstrate that the ordinary magnetic dipole operator L+2S does not always yield a safe answer in intermediate-coupling calculations. A formulation that is consistent in powers of the fine-structure constant alpha requires relativistic terms in the operator; on its own such terms are familiar from lifetime calculations of the metastable level 1s2s 3S1 of He-like ions. The authors also show why the ordinary operator suffices in many cases of practical interest. Their calculations are based on configuration-mixing type expansions of the atomic wavefunctions.

The theory incorparated in a general-purpose automatic atomic-structure program is formulated in detail. The computer program, which is called SUPERSTRUCTURE, will be published soon. SUPERSTRUCTURE can calculate term energies, intermediate-coupling energy levels, term-coupling coefficients, radiative data which includes permitted and forbidden transition probabilities, and cascade coefficients. The program uses multi-configuration type expansions. Relativistic corrections are made by means of the Breit-Pauli approximation. Special attention is paid to those features of the formulation which make it particularly suited to the computer. Such principal features are: 1. (i) Wave functions are effectively expanded in Slater determinants. 2. (ii) Expressions for the matrix elements of the relativistic operators are given in a concise form. These matrix elements are expressed in terms of coefficients c λ lm , l′m′, related to the corresponding coefficients of Condon and Shortley, and coefficients d λ ( lm, l′m′ ), which we introduce. Relativistic operators whose matrix elements have similar angular parts are grouped together to avoid superfluous calculation of angular coefficients. 3. (iii) Radial functions can be either statistical-model functions of user-supplied functions. SUPERSTRUCTURE will calculate the statistical-model radial functions if they are required, and user-supplied functions will be processed to suite the internal requirements of the program. Checking procedures used for testing the various parts of SUPERSTRUCTURE are discussed. We also give a critique of the techniques described, and, where appropriate, discuss them in relation to techniques used by other workers. The wide range of atomic structure data which the program can calculate makes it highly suitable for astrophysical applications. The formulation developed here should be of wide application in various problems relating to atomic structure.

Es wurden die Loslichkeitsverhaltnisse in dem System H2ONH4NO3(NH4)2SO4 ermittelt, wobei sich zeigte, das entgegen anderen Angaben auser dem Doppelsalz (NH4)2SO4·2 NH4NO3 kein anderes existiert. Das vollkommene Schmelzdiagramm des Systemes NH4NO3(NH4)2SO4 wurde mitgeteilt. Es bilden sich Mischkristalle nach NH4NO3 und das vorher genannte Doppelsalz (NH4)2SO4·2NH4NO3·Die Umwandlungspunkte von NH4NO3 werden durch (NH4)2SO4 erniedrigt.

The wavefunction for electron collisions with an N-electron atom is expanded in the form Psi = Sigma i Theta i+ Sigma j Phi jcj where Theta i is an antisymmetrized product of an atomic eigenfunction times an orbital function theta i for the colliding electron; theta i contains a radial function Fi; Phi j has the form of a bound state function for the (N+1)-electron problem. The condition is imposed that (Pgamma mod Fi)=0 if lgamma =li, where Pgamma is an atomic radial function and where lgamma and li are orbital angular momenta associated with Pgamma and Fi; this condition does not imply a restriction on Psi so long as a suitable set of states Phi j is included. The variational principle is discussed and two approximations are described: (i) The distorted wave (DW) approximation is valid when the coupling is not too strong. Particular attention is paid to the normalization of the DW functions Fi. The coefficients cj are determined using the variational principle. (ii) The variational principle is used to obtain a set of coupled integro-differential (ID) equations for the determination of the functions Fi and the coefficients cj.

Es wurde festgestellt, das die bei den Schwangerschaftsreaktionen vonVisscher-Bowman undFriedrich im Urin auftretenden Verfarbungen und Niederschlagsmengen zur Diagnosestellung nicht mit herangezogen werden konnen, sondern das bei entsprechender Vorbereitung der Urine nach den Angaben vonFriedrich nur aus der Art der Fallung, ob pulvrig oder flockig, eine gewisse Schlus-folgerung zulassig ist. Quantitative Untersuchungen uber den Einflus der einzelnen Reagenzien auf den Ausfall der Reaktion erklaren die gleichen Ergebnisse mit den beiden Schwangerschaftsreaktionen. Soweit Prolan an den Umsetzungen wesentlich und erkennbar beteiligt ist, handelt es sich nur um Reaktion von Stoffen, die im Praparat Prolan als Begleitstoffe der Hormone anzusehen sind.

This report is a continuation of the preceding review talk. I shall describe general purpose computer programs that have been developed in Professor Seaton’s group at University College London. Other speakers will present results produced with them.The programs require a minimum of input. General purpose means; not restricted to one ion or just one isoelectronic sequence. High speed is achieved by using approximations suitable for medium and highly ionized light atoms. The programs allow fully for configuration mixing, which plays an important role in ion calculations. Equations in M. J. Seaton’s review will be referred to as (S.number).

Unter dem Begriff „hydraulische Zusatze“ fast man diejenigen Stoffe zusammen, welche nach Zugabe eines Anregers steinartig erharten. Es kommen hier besonders in Frage Tras und Erzeugnisse anderer vulkanischer Eruptionen, Ziegelmehl, Si-Stoffe und granulierte Hochofenschlacke. Als Anreger dienen bei Tras und Ziegelmehl Kalk, bei granulierter Hochofenschlacke Kalk, Portlandzement oder Gips. Kalk spielt bei letzteren eine geringe Rolle. Die Puzzolane sind voneinander sehr stark verschieden. Die Erhartungsfahigkeit weicht weit voneinander ab, vgl. Abb. 1, in welcher die Erhartungsfahigkeit der Puzzolane bei Prufung nach den Trasnormen wiedergegeben ist. Die Kurventafel zeigt, das die Hochofenschlacke zu verhaltnismasig hohen Anfangsfestigkeiten auch bei geringem Portlandzementzusatz zu erharten vermag, wahrend die entsprechende Erhartungsfahigkeit von Tras und Ziegelmehl sehr viel geringer ist.

„Baukalk“ ist kein wohldefiniertes, fest umrissenes Erzeugnis, sondern umfast eine Gruppe von Stoffen, deren Zusammensetzung, Losch- und Erhartungsverhalten wesentliche Unterschiede aufweisen. Je nach den Rohstoffen, den Brenn- und den Aufbereitungsbedingungen ergeben sich sehr verschiedenartige Erzeugnisse, die zwischen dem Kalziumoxyd an sich einerseits und dem Zement andererseits liegen und wie Zement die Bestandteile Kieselsaure, Tonerde, Eisenoxyd und Magnesia neben dem Kalziumoxyd enthalten. Gemeinsam ist allen naturlichen Kalken nur die Herstellung durch Brennen unterhalb der Sintergrenze. Da zur Verbesserung mitunter auch silikatische Stoffe zugesetzt werden, die mit Kalk unter Wasser erhartende Verbindungen ergeben, sind derartige Mischerzeugnisse ebenfalls zu den Baukalken gezahlt worden. Auf diese Weise ergibt sich eine grose Mannigfaltigkeit der Erzeugnisse, deren systematische Ordnung auserordentlich schwierig ist. Sie wurde noch dadurch erschwert, das sich zahlreiche Bezeichnungen und Phantasienamen den Kalkformen nach (Stuckkalk, Mahlkalk, geloschter Kalk) sowie seiner Herkunft und seiner Verwendung nach eingeburgert hatten.

Fur ihre Verwendung sind folgende Eigenschaften wichtig: Reinheit, Warmedammfahigkeit und Biegsamkeit. Die Biegsamkeit ermoglicht die Anpassung der Schlackenwolle an den zu umhullenden Korper und verhindert das Abbrechen der Einzelfaden bei mehrmaligem Verbiegen und dauernden kleinen Erschutterungen. Sie hangt vor allem von der Fadendicke der Schlackenwolle ab. Am besten verhalt sich eine reine Schlackenwolle mit moglichst langen dunnen Faden. Auch hinsichtlich des Rostangriffes gewahrt eine solche Schlackenwolle einen besseren Schutz und nimmt bei feuchter Lagerung weniger Wasser auf. Die Bestimmung der Fadenlange ist nur vom Hersteller durchzufuhren, da die Handelsware sich infolge der Verfilzung der Faden nicht mehr dazu eignet.

Die Bezeichnungen der einzelnen Gipsarten haben sich in verschiedenen Landern und selbst in den verschiedenen Gegenden desselben Landes sehr unterschiedlich ausgebildet. Es wird die erste Aufgabe der kunftigen Normung sein, in dieser Begriffsverwirrung eindeutige Ordnung zu schaffen und die vielen Synonyme zu beseitigen, wie das durch den Normentwurf DIN E 1168 angestrebt wird (vgl. Abschn.D). In vorstehender Zusammenstellung (Tabelle 1, S. 600–602) werden die am meisten verbreiteten Bezeichnungen aus dem Gebiet des Bauwesens angefuhrt.

Im Abschn. A wurde ein kurzer Uberblick uber den heutigen Stand der Kenntnisse der kristallstrukturellen Verhaltnisse, der Stabilitatsverhaltnisse und uber den Verlauf der Umwandlungen des Kalziumsulfats und seiner Hydrate gegeben. Daraus ist ohne weiteres ersichtlich, das fur viele Gipsuntersuchungen die verschiedensten Methoden der Chemie, der physikalischen Chemie und der Physik herangezogen werden mussen und das die Wahl der Untersuchungsmethoden weitgehend von der jeweiligen Problemstellung abhangt. Die nachsten Abschnitte beschranken sich auf die Angaben derjenigen Untersuchungsmethoden, die fur die laufenden Prufungen in den Industrien der Gipsherstellung und -Verwertung Bedeutung erlangt haben. Hierzu ist als modernstes Rustzeug auch die rontgenographische Untersuchung zu rechnen, wofur im Abschn. A die erforderlichen Grundlagen gegeben wurden.

Wesentlich schwieriger ist die Feststellung einer Leimsubstanz, wenn man nur eine fertig abgebundene verleimte Holzprobe vor sich hat. Das Verhalten kleiner Proben etwa in den Abmessungen der spater zu besprechenden Sperrholzproben gegen kaltes und kochendes Wasser ergibt bereits wertvolle Anhaltspunkte

Beim Leimanstrich, beim Anstrich mit sog. Emulsionen oder Mischbindern, beim Olanstrich und zum Teil auch beim Lackanstrich werden vorzugsweise Trockenfarben und Bindemittel gesondert bezogen und an der Arbeitsstelle miteinander gemischt. Es ist deshalb auch hier die Prufung der Trockenfarben in Betracht zu ziehen.

Als Bindemittel fur Anstrichstoffe sowie als selbstandige Filmbildner kommen in Frage: Wasrige Bindemittel: a) Mineralische: Kalk, Wasserglas, Fluate. b) Organische: Leimstoffe (Tierleim, Kasein, Starke- oder Pflanzenleime, Zellstoffleime). c) Mischbinder oder Emulsionen. Nichtwasige flfichtige Bindemittel: Losungen von Natur- oder Kunstharzen, von Zellstoffabkommlingen, von Kautschukstoffen, von Asphalt, Bitumen, WachskOrpern in fluchtigen organischen Losungsmitteln. Nichtwasirige nichtfuchtige Bindemittel: Trocknende Ole, fette Natur- und Kunstharzollacke, Mineralole (Karbolineum). Kombinationen, d. h. Mischungen bzw. Verbindungen der beiden letztgenannten Gruppen. Die chemische und technologische Prufung dieser Stoffe greift in Gebiete, die teilweise mit der Anstrichtechnik nur noch in loser Beziehung stehen. Eine Beschreibung des Gesamtgebietes ergabe ein mehrbandiges Werk, das die Ergebnisse der Baustoff-, Leim-, Fett- und Ol-, Wachs-, Asphalt-, Mineral- ol-, Kunststoffchemie zusammenfassen muste. Hier sollen nur diejenigen Prufmethoden beschrieben sein, die sich auf das spezielle Verhalten eines Bindemittels bzw. einer mit einem solchen verarbeitenden, gebrauchsfertigen Farbe als Anstrichstoff beziehen und aus den verschiedenartigen Gebieten das Gemeinsame herausziehen.

Die Stuckschlacke wird vorwiegend im Strasen-, Gleis- und Betonbau verwandt. In den „Richtlinien fur die Lieferung und Prufung der Hochofenschlacke2“und in dem „Vorlaufigen Merkblatt fur die Beschaffenheit von Hochofenschlacke als Strasenbaustoff2“sind die dazu erforderlichen Prufungen niedergelegt. In die Richtlinien sind einbezogen die Mansfelder Kupferschlacke, der sog. Syntholit und einige Bleischlacken. Bei der Verwendung von Bleischlacken im Betonbau ist Vorsicht geboten, da manche Bleischlacken das Erhartungsvermogen von Zement stark beeintrachtigen. Die vorstehende Ubersicht gibt eine Zusammenfassung der wesentlichen Merkmale dieser Prufungen.

Zur Ausfuhrung der Druckfestigkeitsprufung an Kalken und Kalkmortel dienen hydraulische Prufmaschinen. Ihr Leistungsbereich liegt im allgemeinen zwischen 3 und 10 t, nur fur Ausnahmefalle werden 15-t-Maschinen benotigt. Im Hinblick darauf, das jeweils auch sehr niedere Festigkeitswerte bestimmt werden mussen, werden im allgemeinen keine Prufmaschinen nach dem Prinzip von Martens mit ledermanschettengedichtetem Kolben, sondern solche, die mit im Zylinder eingeschliffenen Kolben, also ohne jede Dichtungsmittel, arbeiten, verwendet. Unter allen Umstanden ist bei diesen Maschinen auch ein Feinmesmanometer fur den niederen Lastbereich zu benutzen, um die geringen Festigkeitswerte einwandfrei feststellen zu konnen.

Der Magnesit (MgCO3) wird entweder in Schacht- oder in Drehofen gebrannt, und zwar wird die Temperatur meist nicht so hoch gesteigert, das alle Kohlensaure ausgewichen ist. Der Magnesit kommt vor in Euboa (griechische Insel) sowie bei uns in Schlesien, Radentheim, im Zillertal, in Oberdorf und an anderen Orten. Grun5 fand als Durchschnittswerte die Ergebnisse der Zahlentafel 1. Die Zahlen zeigen, das der Magnesiumoxydgehalt von 77% bis ungefahr 88% schwankt und das der Gluhverlust der einzelnen Magnesite recht hoch ist. Bei Weglassung des Gluhverlust es kommt man auf einen Magnesiagehalt von uber 84%. Der Kalkgehalt mus gering sein. Er betragt auch bei den untersuchten Magnesiten nur bis zu ungefahr 3,2%. Hoher Kalkgehalt kann leicht zu Treiben fuhren. Euboa-Magnesit ist nach Ausweis der Zahlen am armsten an Kieselsaure. Dieser Magnesit wird auch sehr gerne in der Steinholzindustrie zur Herstellung benutzt; er kann aber auch durch die inlandischen Magnesite vollwertig ersetzt werden. Bisweilen zieht man es vor, Mischungen von Euboa-Magnesit mit deutschem Magnesit anzuwenden. Der Magnesit wird auf langeren Wegen am besten in stuckiger Form transportiert, um die gefurchtete Ablagerung zu verhindern. Auf dem Festland angekommen wird er dann gemahlen; meist in Mahlanlagen, die in Freihafen stehen.

Die Prufung von fertigen Anstrichschichten ist ein Bestandteil der Prufung von Anstrichfarben und schliest sich daher fast immer an die unter A beschriebenen Methoden an. Das heist man pruft die Anstrichstoffe nicht nur auf ihr Verhalten beim Aufstreichen und Verarbeiten, sondern auch nach erfolgter Verarbeitung. In diesem Fall stellt man sich besondere Probeanstriche auf Blech, Glas, Holz usw. in geeigneten Grosen her. Vielfach ist aber auch ein fertiger Anstrich in der Praxis zu prufen. Ist es moglich, ein Stuck aus einem Brett, einer Blechtafel usw. herauszuschneiden, so geht die Prufung genau wie bei der Prufung von Anstrichstoffen vor sich.