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The chemiluminescent radiation from the reaction of lithium with the halogens Cl2, Br2, I2 and some halogenated molecules has been registered in the visible region. A beam-gas device was used at gas pressures of about 10-2 mb and Li-oven temperatures of 1000-1100K. The spectral lines from the Li atomic states are prevailing. In the Li-SF6 reaction, excitations approaching the ionisation limit of Li are observed. The distribution of the population of the excited states is given for some cases. The mechanism of the reactions is discussed in the light of the corresponding reactions of Na, K, Cs with the halogens, as described in the literature. The participation of the Li-dimer in the reaction processes is evident. No Li-halide fluctuation band structures were found. Strong Li2-A-X-, -B-X- and -C-X-bands appear in nearly all the spectra at higher Li-beam intensities, the excitation of which is discussed. Further molecular bands were observed, emitted from electronically excited states of the halogen molecules Br2 and I2. It is supposed that they are produced by energy transfer collisions mainly from the Li-halide molecules vibrationally excited in their electronic ground state. The appearance of molecular bands from electronically excited states of CuCl and CuBr in the spectra is described.

Emission spectra have been measured from reactions of Li, Na and K with halogens and halogenated molecules. A regular band structure which is typical of transitions from the loosely bound covalent to strongly bound ionic states, has been reproduced for the potassium reactions and registered and identified for NaBr and NaCl. In accordance with theory, the lithium reactions and NaI showed no alkali halide emission. The underlying mechanisms are discussed.

The yield of 18 F produced through reaction on oxygen by bombardment with 3 He with energies of 14–41 MeV was measured. Furthermore, the radionuclidic purity of the with 3 He irradiated water was determined.

The chemiluminescence spectra of the reactions of Li, Na, and K with SF6 and SF4 are recorded. Beside intense atomic spectra of the alkali atoms and a “quasi-continuum”; a weak band system at λ > 350 nm was observed with the same structure for all reactions. These bands are assigned to the emission from SF∗. The limit of the structure at 350 nm corresponds well with Do(S-F) = 3.52 ± 0.07 eV.

The appearance of the chemiluminescence spectra from the reactions of the alkaline earth metals M = Ca and Sr with SF6 is only understood by the participation of excited metal atoms in the reactions. This has been ascertained by measuring the dependence of the intensities of the metastable Ca-line 657.3 nm and of a representative CaF band on the SF6 gas pressure in the reaction chamber. By a detailed analysis of the well resolved A -X-and B - X-systems of both of the reactions some earlier values of Do(F-SF5) given in the literature can be excluded, while the recently found value (Kiang et al.) of 3.9 ±0.14 eV is well confirmed.

The formation of negative ions from WF6 by bombardment with electrons has been studied using a conventional mass spectrometer with an electron impact ion source. At higher electron energies WF6 --, WF5 --, WF4 --, WF3 --, and F-- ions have been found. Appearance potentials of WF6 --, WF5 --, WF4 --, and F- resulting from dissociative attachment processes are given. WF4 - and WF2 - have been observed from the decay of a higher excited WF6 - at about 70 eV energy. The electron affinity of WF5 has been derived as 1.25±0.2 eV; the values of D(WF4-F)≦5.5±0.2 eV and E A(WF4) =2.6 eV are suggested.

Bei Bestrahlung von Be mit Po-α-Teilchen tritt die Koinzidenz einer Gruppe schneller Neutronen mit derγ-Strahlung aus dem ersten Anregungszustand des C12 (4,43 MeV) mit groser Haufigkeit in Erscheinung. Um ihren Einflus auf eine im hiesigen Institut durchgefuhrte Untersuchung uber das Vorhandensein und die Winkelkorrelation einerγ-γ- Kaskade (3,22/4,43 MeV) des C12 abzuschatzen, wurde die Anisotropie dern-γ- Koinzidenzen mit einem Neutronenzahler und einem NaJ-Zahler gesondert untersucht. Die Anisotropie wurde zu 0,00±0,065 bestimmt.

Es wurden die relativen Ionisations- und Dissoziationshäufigkeiten sowie die kritischen Potentiale für Ionisation und Dissoziation bei Elektronenstoß bei den Gasen SH2, SeH2, PH3, SiH4 und GeH4 im Massenspektrometer gemessen. Die Dissoziationswahrscheinlichkeiten steigen bei allen 3 Molekülarten mit der Molekülmasse an, wie man dies aus dem chemischen Verhalten auch erwarten muß. In entsprechender Weise zeigen die kritischen Potentiale für jede Ionensorte eine stetige Abnahme mit der Molekülmasse.

Some ion-molecule reactions with negative ions (OH− and NH 2 − ) have been studied using a primary ion source, in which the negative ions were produced by electron impacts with electron resonance capture, and a secondary ion source, in which the primary negative ions produced ion-molecule reactions with formation of secondary negative ions. The secondary ions were magnetically analyzed and registered by a multiplier. Cross sections of the reactions in function of the energy of the primary ions were measured in the region of low energies up to about 20 eV. In the low energy region the cross sections rapidly decrease with increasing energy ∼E −1/2 as it has been the case with the energy dependence of the cross section of charge transfer reactions with negative ions at the same energies.

Die Winkelkorrelation derγ-γ-Kaskade (3,22/4,43 MeV) beim Zerfall des zweiten angeregten Zustandes von C12 wurde an der Reaktion Be9 (α, nγγ) C12 mit einer Na J-Zahler-Koinzidenzapparatur gemessen, um eine Aussage uber den Spin des zweiten Anregungszustandes von C12 zu erhalten. Dabei wurde der starke isotrope Anteil ann-γ-Koinzidenzen durch Messung der Neutronenansprechwahrscheinlichkeit des Na J-Zahlers abgeschatzt und eliminiert. Es ergab sich eine reineγ-γ-Anisotropie von etwa 100%. Die Diskussion der moglichen Spinfolgen zeigt, das die gemessene Anisotropie am besten mit dem Wert 0+ fur den zweiten Anregungszustand von C12 vertraglich ist.

Untersuchungen der Winkelverteilung der Li7 (p, γ) -Strahlung haben eine deutliche positive Anisotropie mit cos2 Θ von einigen Prozent ergeben. Aus der Messung an der 17,6 MeV-Strahlung allein folgt für die Bildung des Be8-Zwischenzustandes 1+ aus den Kanalspins 2 und 1 ein Kanalspinverhältnis von etwa 4 : 1. Dies ist nur möglich, wenn es sich bei der Bildung dieses Be8-Zustandes um intermediate coupling handelt. Das a/K ergibt sich dabei nach den Berechnungen von FRENCH zu 2 -3. zu 2-3.

Eine im hiesigen Institut entwickelte Atomstrahlquelle zur Erzeugung polarisierter Lithiumkerne ist durch Anderungen an den Lithiumofen und durch den Einbau von HochfrequenzubergAngen wesentlich verbessert worden. Statt der fruheren Ionisierung durch Elektronensto\ wurde die Ionisierung der polarisierten Lithiumatome durch OberflAchenionisierung an einem oxydierten Wolframband im starkenH- Feld bewirkt. Auf diese Weise konnten hinter dem Ionisierer Strome polarisierter Teilchen von 1–2 Mikroampere erreicht werden. Die Bestimmung der Polarisation wurde erstmals mit Hilfe der Kernreaktion D(6Lipol,4He)4He bei einer Energie der Lithiumionen von etwa 600 keV durchgefuhrt. Die gemessene Polarisation von etwa 70% des theoretisch erwarteten Wertes zeigt, da\ bei OberflAchenionisierung im starkenH- Feld die Polarisation bei diesen Versuchen zu mindestens 70% erhalten bleibt.

Es wird mit Hilfe eines Massenspektrometers und Sekundärelektronenvervielfachers als Anzeigegerät die Bildung stabiler negativer Ionen durch Elektronenstoß, insbesondere durch Elektronenresonanzeinfang, in einigen gesättigten und ungesättigten Kohlenwasserstoffen, sowie in niedrigen Alkoholen untersucht. Dabei werden zahlreiche stabile Ionensorten neu gefunden. Infolge der Vielzahl der Dissoziationsmöglichkeiten können nun in einigen Fällen Aussagen über die Elektronenaffinitäten gemacht werden. Vermutlich ist EA (CH) ≧ 3,1 eV, EA (C2) ≧ 2,9 eV; EA (C2H) ≧ 2,8 eV; EA (CnH2n +1O) ≧ 1,5, wahrscheinlich ≈1,5 eV; einige Reaktionen lassen sich deuten mit EA (H)=0,7-0,9 eV.

Unter Verwendung einer verbesserten n-He3-Koinzidenzapparatur wurden bei einer Neutronenenergie von 2,59 MeV die Wirkungsquerschnitte der Reaktionen K39 (n, p)A39 zu 45 mbarn ± 10% und K39 (n, α)Cl36 zu 36 mbarn ± 10% bestimmt. Ein Vergleich mit den aus der Kontinuumtheorie näherungsweise berechneten Wirkungsquerschnitten würde als effektive Kernradien für den A39-Kern R= 3,65·10 -13 cm und für den Cl36-Kern R= 7,27·10-13 cm liefern.

Mit den 14-MeV-Neutronen einer D—T-Anlage wurde eine Reihe von Wirkungsquerschnitten von (n, p) -, (n, a) -, (n, 2 n) - und (n, He3) -Reaktionen bei Fe, Al, Cu, Ce und Cs gemessen. Der Wirkungsquerschnitt wurde aus der entstehenden Radioaktivität durch Auszählung der mit einem NaJ (Tl) -Bohrlochkristall registrierten γ-Strahlen und aus dem berechneten Ansprechvermögen des Bohrlochkristalls ermittelt.

A source for nuclear polarized lithium-6 and -7 ions was built following the method of separation of the atomic hyperfine states in a strong inhomogeneous magnetic sextupole field and ionisation of the selected atoms by electron bombardment in a weak homogeneous field. The velocity distribution of the atomic beam formed by a Laval nozzle and the focussing properties of the sextupole magnet were determined using a mechanical velocity selector. After separation of the two isotopes the ion beam has an intensity of 10−9 ampere. As no background of unpolarized lithium ions was found, a vector polarisation of (32±1)% and (24±1)% for lithium-6 and -7 and a tensor polarisation of (−32±1)% for lithium-6 can be expected.

Beim Studium von Reaktionen, die in den Detektorkristallen selbst ausgelöst werden, hat man den Vorteil der relativ hohen Nachweiswahrscheinlichkeit. Dabei kann man sowohl eine im Kristall durch die Beschießung mit Neutronen hervorgerufene Radioaktivität erfassen, als auch die Energieverteilung von Teilchenreaktionen ausmessen. Durch Aktivierung wurden bestimmt: σnp(Ι127) =25±15 mb, relativ zu σn, 2n(Ι127) = 1,2 b, onp(Na23) = 9 ± 4 mb; σnα(Na23) =29 ±9 mb, σnα(Κ41) = 12± 5mb. Zählt man die durch die Tritium-Neutronen ausgelösten Prozesse noch in Koinzidenz mit den α-Teilchen von D(T,α)n, so kann man auch absolute Wirkungsquerschnitte messen; allerdings nur die Gesamtwirkungsquerschnitte aller im Kristall nebeneinander auftretenden Reaktionen. Die Methode der gleichzeitigen Bestimmung der Impulsanstiegszeiten gestattet dann aber auch die Unterscheidung von Impulsen, die von α-Teilchen, Protonen oder Elektronen herrühren. So wurden bestimmt: σnp(Cs133 + J127) = 34 ± 5 mb, σn, np(Cs133 + J127) = 6± 1 mb. σnp(K39) = 354 ±54 mb, σnα(Κ39) = 110 ±16 mb. σn, np(K39) = 186 ±28 mb. Aus den Protonenenergieverteilungen konnten mittels der Statistischen Theorie die Kerntemperaturen für die (n,p)- und die (n,np)-Prozesse ermittelt werden.

Continuing earlier investigations we studied the energy dependence of the cross sections of the following nuclear reactions produced by neutrons in the energy range from 12 to 19 MeV: P31(n, 2n)P32, P31(n,α)Al28, Cu65(n, 2n)Cu64, Cu65(n, p)Ni65, Zn64(n, 2n)Zn63, Zn64(n, p)Cu64, V51(n, p)Ti51, Br79(n, α)As76, O16(n, α)C13.

Die bei radialer Einstrahlung von α-Teilchen langs des Zahlrohrradius gebildeten primaren Elektronen benotigen bei Dampffullung verhaltnismasig lange Zeiten fur ihren Weg vom Entstehungsort zum Draht. Die zuerst (in etwa 5 · 10−8 sec) ankommenden Elektronen verursachen praktisch den zunachst beobachteten Proportionalimpuls (Stufe), die spater (im Zeitintervall bis etwa 2 · 10−7 sec) ankommenden Elektronen finden ein raumladungsgeschwachtes Feld vor, tragen also wenig zum weiteren Impulsverlauf bei. Wahrend der etwa 2 · 10−7 sec hat sich aus der Proportionalimpulslawine durch Abwandern der Elektronen zum Draht und infolge der geringen Beweglichkeit der Dampfionen allmahlich ein positiver Raumladungskopf zur Kathode hin entwickelt, der den weiteren Entladungsmechanismus im Sinne der von Raether und Loeb und Meek entwickelten Vorstellung uber den Kanal-Mechanismus des Funkendurchschlags bestimmt. Die nach dieser Zeit ankommenden restlichen 25–30% der primar gebildeten Elektronen finden jetzt fur Stosionisation gegenuber den Anfangsbedingungen verbesserte Feldbedingungen vor und verursachen den Impulsanstieg zur ubergrosen Entladung. Infolge der hohen positiven Raumladungsdichte und der grosen Zahl von Elektronen kommt es hierbei vermutlich durch Rekombination von Elektronen und positiven Ionen zu einer hohen Zahl von kurzwelligen Quanten. Diese werden in der Dampffullung des Zahlrohrs bereits auf 1 mm Weglange quantitative absorbiert, wobei Photoelektronen entstehen, die den Fortbestand der Entladung herbeifuhren. Die Entladung loscht schlieslich nach einigen μsec infolge allmahlichen Abwanderns der positiven Ionen zur Kathode hin in Gebiete geringerer Feldstarke und infolge von Querdiffusion.

Es wird über eine einfache Ionenquelle für negative Ionen berichtet, bei der Ionenströme bis zu 20 µA (O⁻, S⁻, Cl⁻, F⁻, C2H⁻) im Dauerbetrieb gemessen worden sind.

The angular distributions of the 17.6-Mev gamma rays from the reaction Li7(p,γ)Be8 were measured between Ep = 0.4 Mev and Ep = 0.65 Mev. The known strong asymmetry resulting from interference of the 441- kev resonance radiation and the nonresonant radiation and a cos2 θ - term, slowly increasing with energy, were observed. According to the results the nonresonant radiation is predominantly due to s-wave capture, but in addition to this a small contribution of p-waves must be considered.

Fast neutron cross sections for (n, p), (n, t), (n, α), (n, 2n), (n, np), and (n, nα) reactions, leading to all possible final states, are presented in graphic form. Neutron energies range up to 20 MeV. Targets include nuclei from H 2 to U 238 . The compilation covers data available in June 1965.

The compound-nucleus hypothesis and the statistical theory of nuclear reactions are discussed. Experimental testing of the statistical theory is described. (M.C.G.)

Infolge von Dissoziation durch Elektronenstoß entstehen in H2Se und H2S zahlreiche negative Ionen, und zwar eindeutig fast nur Se⁻- und S⁻-Ionen. In beiden Fällen sind die Elektroneneinfangprozesse besonders ausgeprägt. Das Appearance Potential dieser Prozesse wird massenspektrometrisch für H2Se zu 2,3 ± 0,3 eV, für H2S zu 2,9 ± 0,3 eV gefunden. Nach der Energiebilanz dieser Prozesse ergibt sich für die Elektronenaffinität von S ein Wert von etwa 3,5 eV, für Se von etwa 2,9 eV. Bei H2Se wird eine weitere schmale Gruppe von Se⁻-Ionen gefunden, deren Appearance Potential von 5,5 eV ± 0,3 eV gerade mit der zur Dissoziation von H2Se in Se + 2 H benötigten Energie übereinstimmt. In Anlehnung an ähnliche Beobachtungen bei O⁻-Ionen wird diese Gruppe angeregten Se⁻-Ionen zugeordnet, wobei die Anregungsenergie dem Betrag nach etwa so groß ist wie die Elektronenaffinität.

Ein weites Anwendungsgebiet der Massenspektrometrie ist die Untersuchung von Vorgangen der Dissoziation von Molekeln bei Elektronenstos. Dabei werden speziell solche Dissoziationsvorgange erfast, bei denen geladene Dissoziationsbruchstucke auftreten. Die verschiedenen Moglichkeiten der Entstehung positiver und negativer Ionen bei der Dissoziation einfacher Molekeln durch Elektronenstos werden gezeigt und die Vorgange hinsichtlich ihrer Energiebilanz naher betrachtet. Besonders aufschlusreich ist die Bestimmung gerade jener Energie der die Dissoziation verursachenden Elektronen, bei der eine Ionensorte zum ersten Male im Massenspektrometer auftritt (Appearance Potential). Zur genauen Bestimmung dieser Potentiale sind mehrere Verfahren ublich, die besprochen und verglichen und hinsichtlich ihrer Anwendbarkeit und Genauigkeit diskutiert werden.

Cross sections of somen, nα-reactions have been investigated in the energy range of the neutrons from 12 to 19.6 MeV by measuring the radioactivities produced. Neutrons of these energies were produced by bombarding a thin tritium-target with 3 MeV-Deuterons. In all cases considered the cross section increases rapidly with the neutron energy. In addition somen, 2n-reactions were studied in the same way; the results were compared with cross sections which were calculated according to the statistical theory.

Bei mit Thallium aktivierten Alkalihalogenid-Kristallen tritt, wie beim KCl(Tl) schon langer bekannt ist, nach Bestrahlung z.B. mit einer intensivenγ-Strahlung eine kraftige Phosphoreszenzstrahlung auf, die erst nach Minuten oder Stunden wieder abgeklungen ist. Das Abklingen der Phosphoreszenz wurde nach der Szintillationsmethode bei Kristalltemperaturen von etwa −50° C, +5° C und Zimmertemperatur mit einem Photosekundarelektronenvervielfacher 931 A und Impulsverstarker ausgemessen. Die stark temperaturabhangigen Abklingkurven sind bei den drei hier untersuchten Kristallen NaJ(Tl), KJ(Tl) und KCl(Tl) in den einzelnen Temperaturbereichen jeweils durchaus von ahnlicher Gestalt. Es zeigte sich, das man auf die Moglichkeit eines storenden Einflusses der Phosphoreszenz auf die Ausmessung energiearmerβ- undγ-Strahlen nach der Szintillationsmethode achten mus.

1. Es wird ein sensibler Fingernerv mit rechtwinkligen Stromstosen gereizt, die sich mit einer variablen Frequenz wiederholen. 2. Es werden mit dieser Reizanordnung die Schmerzschwellen fur die verschiedenen Frequenzen bestimmt. Die Schwellenkurve zeigt ein deutliches Minimum in der Gegend von 15 Hz, das wohl zentral zu erklaren ist. 3. Der Nerv zeigt bei Reizung an der Schmerzschwelle keine Einzelerregungen bei Stromschlus- und offnung, sondern Erregungssalven wahrend der ganzen Dauer des Stromflusses. Summationserscheinungen sind also eine unumgangliche Bedingung der Schmerzentstehung. 4. Uber eine Reihe von Beobachtungen bei Reizung mehrerer Nerven (Verstarkung unterschmerzlicher Reize zum Schmerz, Ausloschung, Nachwirkung) wird berichtet.

Es wurde die Winkelkorrelation der 72 keV —136 keV-γ-γ-Kaskade des deformierten Kernes Rhenium187 gemessen. Die Koeffizienten A2 und A4 bestätigen die theoretisch vermutete Spinfolge + für die unteren drei Niveaus und führen bei einem reinen E 2-Übergang von 72 keV zu einer E 2-Beimischung von höchstens 1,5% zu dem 136 keV-M 1-Übergang.

Massenspektrometrische Untersuchungen der Zusammensetzung des Fullgases von Methylenbromid oder -chloridzahlrohren haben ergeben, das die Lebensdauer solcher Zahler in erster Linie durch die allmahliche Entstehung von HCl bzw. HBr und Br aus den Dampfzusatzen begrenzt wird. Es werden im Auslosebereich Lebensdauern von etwa 1·108 Stosen erreicht.

Es wurde die Entstehung stabiler negativer Ionen durch Elektronenresonanzeinfangprozesse in den Gasen PH3 , AsH3 und SiH4 mit einem Massenspektrometer untersucht. Bei Zusatz von CS2 und SO2 in der Ionenquelle wurden Ladungsübertragungsprozesse mit der Bildung von CS2 -- und SO2 --Ionen beobachtet.

Die raumliche Intensitatsverteilung der bei den Reaktionen emittierten Teilchen zeigt schon bei den niedrigsten anwendbaren D-Energien ein Maximum in und entgegengesetzt zur Richtung der stosenden Deuteronen. Die meist gut ubereinstimmenden Mesresultate fur (1) zeigen eine Verteilung, die uberwiegend durch eine FunktionN (ϑ)=N 90 (1 +A (E) cos2ϑ) gegeben ist. Hinsichtlich der Winkelverteilung von (2) waren die Mesergebnisse aber stark verschieden. Wahrend Messungen an den Neutronen mit Borzahlern eine mit den Protonen von (1) annahernd ubereinstimmende Verteilung ergaben, wiesen andere Versuche an den He3-Teilchen auf eine starkere und mit der D-Energie wesentlich rascher zunehmende Unsymmetrie von (2) hin. — Die hier einerseits mit einer Indikatormethode an den Neutronen, andererseits mit Proportionalzahlern an den He3-Teilchen von (2) und an den Protonen von (1) im Spannungsbereich 30 bis 70 kV durchgefuhrten Messungen an einem okkludierten D2-Target ergaben fur die Reaktion (2) Werte furN 0 /N 90 in Abhangigkeit von der Energie, die von denen fur (1) nur wenig abweichen.

Zur Bündelung und Fokussierung des Ionenstrahls bei Bandgeneratoranlagen mit veränderlicher Spannung wird die bisher meist verwendete ein- oder zweistufige elektrostatische Nachbeschleunigungslinse zwischen Ionenquelle und Nachbeschleunigungsröhre, die relativ hohe Spannungen benötigt, ersetzt durch eine Linsenkette aus mehreren Beschleunigungs- und Verzögerungslinsen, die mit einer festen Spannung von 12 kV betrieben werden. Die Anpassung der Fokussierungseigenschaften des gesamten Linsensystems an die jeweilige Generatorspannung erfolgt durch Änderung der Energie der in das System eintretenden Ionen, im Falle der HF-Ionenquelle durch Änderung der Zieh-Spannung.

Die durch Elektronenstoß in HCl und HBr zahlreich entstehenden Cl-, bzw. Br--Ionen werden massenspektrometrisch registriert. Bei beiden Substanzen ist die Entstehung negativer Ionen durch Dissoziation in H+ und Cl- bzw. Br- recht häufig. Durch Elektroneneinfangsprozesse treten im Bereich kleiner Elektronenenergien schmale ausgeprägte Intensitätsmaxima auf mit Appearance-Potentialen von 0,8 ± 0,3 eV für die Cl-- und von 0,6 ± 0,3 eV für die Br--Ionen. Daneben wird bei etwas höheren Elektronenenergien noch ein zweites schwaches Intensitätsmaximum beobachtet.

Zur genaueren Kenntnis der Ionenarten und -häufigkeiten, die z. B. bei den Entladungen in Zählrohren mit Dampffüllung (Alkoholdampf und ähnliche Kohlenwasserstoffe) auftreten können, wurden Methan, Methylalkohol und Methylal im Massenspektrometer untersucht. Dabei wurden die relativen Häufigkeiten der wichtigsten Ionensorten in ihrer Abhängigkeit von der Elektronenenergie im Bereich bis zu 100 eV gemessen und die kritischen Potentiale für Dissoziation, soweit noch nicht bekannt, bestimmt. Es zeigte sich, daß in den Entladungen auch bei den schwereren Dämpfen praktisch nur die aus Dissoziationsprozessen stammenden Icnen mittlerer oder geringer Massenzahl eine Rolle spielen.

Winkelverteilungen der Reaktion N14 (d, α) C12 wurden im Energiebereich 0,5 bis 2,2 MeV bei neun verschiedenen Deuteronenenergien gemessen. Die gewonnenen Meßwerte wurden durch LEGENDRE-Polynome approximiert. Die Analyse weist auf die Existenz von mindestens 3 Niveaus hin.

Eine durch intensive Bestrahlung hervorgerufene hohe Stoszahl in Zahlrohren hat haufig eine betrachtliche Erhohung der Dunkelstoszahl zur Folge. Diese klingt allmahlich wieder auf den Normalwert ab. Der Effekt ist stark abhangig vom Kathodenmaterial; er ist am grosten bei Schichten mit hoher photoelektrischer Empfindlichkeit, z. B. bei Mg-Schichten.