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Die vorliegende aktualisierte und auf S2k-Niveau angehobene Leitlinie befasst sich mit der Diagnostik und der Therapie der Rosazea, bei welcher es sich um eine häufige, chronisch-entzündliche Hauterkrankung handelt, die meist das Gesicht betrifft. Der Verlauf der Rosazea ist initial durch rezidivierende Erytheme, Teleangiektasien sowie Flushing gekennzeichnet. Später überwiegt die entzündliche Komponente, wobei es zu persistierenden Erythemen mit follikulären Papeln, Papulopusteln und Pusteln kommt. Die Bildung von Phymen, die meist an den Akren auftreten, stellt dabei die schwerste Ausprägung der Erkrankung dar. Zur Behandlung empfiehlt die interdisziplinäre Leitlinienkommission, die aus Vertretern der Deutschen Dermatologischen Gesellschaft (DDG), des Berufsverbandes der Deutschen Dermatologen (BVDD), der Deutschen Ophthalmologischen Gesellschaft (DOG), der Gesellschaft für Dermopharmazie (GD), der Schweizerischen Gesellschaft für Dermatologie und Venerologie (SGDV) und der Deutschen Rosazea Hilfe e. V. besteht, neben der Meidung von Triggerfaktoren, die topische Anwendung der Wirkstoffe Metronidazol, Azelainsäure oder Ivermectin. Zur symptomatischen Behandlung persistierender zentrofazialer Erytheme können zudem die Vasokonstriktoren Brimonidin oder Oxymetazolin topisch angewandt werden. Bei therapieresistenten sowie bei schweren Formen der Rosacea papulopustulosa wird eine systemische Therapie empfohlen. Hierfür ist niedrigdosiertes Doxycyclin das Präparat der 1. Wahl. Alternativ kann niedrigdosiertes Isotretinoin empfohlen werden. Für die okulären Rosazea kann neben einer Lidrandhygiene die topische Behandlung mit Ciclosporin-haltigen Augentropfen, Azithromycin, Ivermectin oder Metronidazol empfohlen werden.

This updated and upgraded S2k guideline deals with the diagnosis and treatment of rosacea, which is a common, chronic inflammatory skin disease mostly affecting the face. Initially, rosacea is characterized by recurrent erythema, telangiectasia and flushing. Later, the inflammatory component predominates, with persistent erythema with follicular papules, papulopustules and pustules. The development of phyma, which usually occurs on the acral localizations, is the most severe manifestation. For the treatment of rosacea, the interdisciplinary guideline committee, with representatives of the German Dermatological Society (DDG), the Professional Association of German Dermatologists (BVDD), the German Opthalmological Society (DOG), the Society for Dermopharmacy (GD), the Swiss Society for Dermatology and Venereology (SGDV) and the German Rosacea Aid e. V., recommends the avoidance of trigger factors and topical applications of metronidazole, azelaic acid or ivermectin. For symptomatic treatment of persistent centrofacial erythema, the topical vasoconstrictors brimonidine or oxymetazoline can also be used. Systemic therapy is recommended for therapy-resistant and severe forms of rosacea papulopustulosa. The drug of choice is low-dose doxycycline. Alternatively, low-dose isotretinoin can be recommended. Ocular rosacea should be treated with lid margin hygiene. For topical treatment, ciclosporin eye drops, azithromycin, ivermectin or metronidazole are suggested.

Aims Nitric oxide (NO) and atrial natriuretic peptide (ANP) signalling via cGMP controls smooth muscle tone. One important signalling pathway of cGMP-dependent protein kinase type I (cGKI) is mediated by IRAG (IP3 receptor associated cGKI substrate) which is highly expressed in smooth muscle tissues. To elucidate the role of IRAG for NO- and ANP-mediated smooth muscle tone regulation, cGKI localization, and for its possible function in blood pressure adjustment, we generated IRAG-knockout mice by targeted deletion of exon 3. Methods and results IRAG deletion prevented stable interaction of IP3 receptor type I (IP3RI) with cGKIβ determined by cGMP affinity chromatography. Confocal microscopy in vascular smooth muscle cells (VSMCs) showed that localization of cGKIβ and cGKIα did not change in absence of IRAG. NO-, ANP-, and cGMP-dependent relaxation of hormone-contracted aortic vessels and colon was significantly affected in IRAG-knockout mice. The suppression of cGMP-induced relaxation was not rescued by selective expression of cGKIβ in smooth muscle from cGKIβ-transgenic mice. NO-, ANP-, and cGMP-mediated inhibition of the hormone-induced increase in intracellular calcium concentration measured by Fura2 was suppressed in IRAG-deficient VSMC. Telemetric measurements revealed that IRAG-deficient animals exhibited normal basal tone, but were resistant to blood pressure reduction induced by lipopolysaccharide-treatment. Conclusion These findings indicate that signalling of cGKIβ via IRAG is an essential functional part for regulation of smooth muscle tone and of intracellular calcium by NO (exogenously applicated or endogenously synthesized) and by ANP. IRAG signalling does not modulate basal tone but might be important for blood pressure regulation under pathophysiological conditions.

ACTH-stimulated aldosterone secretion can be inhibited by atrio-natriuretic peptide/cGMP. The mechanism behind this modulation has been reported to involve cGMP-dependent activation of phosphodiesterase 2 (PDE2) and hydrolysis of cAMP. Recently it was reported that activation of cGMP-dependent protein kinase II (cGKII) stimulated aldosterone secretion in rat zona glomerulosa cells. The zona glomerulosa of the murine adrenal cortex expresses cGKII and PDE2. We used mice with a homozygous inactivation of the cGKII gene to investigate in vivo the potential role of this kinase in aldosterone secretion. Basal plasma renin and aldosterone levels were similar in wild-type and cGKII−/− mice. In vivo injection of atrio-natriuretic peptide decreased ACTH-stimulated aldosterone secretion in wild-type mice, but had no effect in cGKII-deficient mice. These results support the view that cGKII modulates aldosterone secretion in the murine adrenal cortex.

Smooth muscle expresses the Iα and the Iβ isoforms of cGMP-dependent protein kinase I (cGKI). Inactivation of the murine cGKI gene prkg1 leads to multiple phenotypes and premature death at ≈6 weeks. We reconstituted mice with the cGKIα or -Iβ isozyme to test which isozyme was needed to support basic smooth muscle functions. Mice were generated by gene targeting. The cGKIα or the -Iβ coding sequences were placed under the control of the SM22α promoter to express either isoform selectively in smooth muscle cells (SM-Iα or SM-Iβ transgene). To generate smooth muscle–specific cGKIα or cGKIβ rescue mice, the SM-Iα or SM-Iβ transgenes were crossed on a cGKI −/− genetic background. The levels of cGKIα or -Iβ expression were comparable to endogenous cGKI expression in wild-type aortic and intestinal smooth muscles. In cGKIα or -Iβ rescue mice, expression of the isozymes was not detectable in non–smooth muscle tissues and cells. Median survival time of the Iα and Iβ rescue mice was 52 weeks. Both isozymes mediated the 8-bromo-cGMP–induced relaxation of precontracted jejunum and aorta muscle strips. Activation of both isozymes reduced hormone- or K + -induced [Ca 2+ ] i levels. The cGKIα and cGKIβ rescue mice did not show a significant difference in intestinal passage time of BaSO 4 in comparison with wild-type animals. Telemetric blood pressure measurements in conscious freely moving animals did not show differences between rescues and control mice in basal blood pressure and its regulation by DETA-NO, sodium nitroprusside, carbachol, or Y-27632. These results show that cGKI in smooth muscle is essential and that either cGKI isozyme alone can rescue basic vascular and intestinal smooth muscle functions.

cGMP-dependent protein kinases (cGK) are serine/threonine kinases that are widely distributed in eukaryotes. Two genes--prkg1 and prkg2--code for cGKs, namely cGKI and cGKII. In mammals, two isozymes, cGKIalpha and cGKIbeta, are generated from the prkg1 gene. The cGKI isozymes are prominent in all types of smooth muscle, platelets, and specific neuronal areas such as cerebellar Purkinje cells, hippocampal neurons, and the lateral amygdala. The cGKII prevails in the secretory epithelium of the small intestine, the juxta-glomerular cells, the adrenal cortex, the chondrocytes, and in the nucleus suprachiasmaticus. Both cGKs are major downstream effectors of many, but not all signalling events of the NO/cGMP and the ANP/cGMP pathways. cGKI relaxes smooth muscle tone and prevents platelet aggregation, whereas cGKII inhibits renin secretion, chloride/water secretion in the small intestine, the resetting of the clock during early night, and endochondreal bone growth. cGKs are also modulators of cell growth and many other functions.

cGMP-dependent protein kinases (cGK) are serine/threonine kinases that are widely distributed in eukaryotes. Two genes — prkg1 and prkg2 — code for cGKs, namely cGKI and cGKII. In mammals, two isozymes, cGKIα and cGKIβ, are generated from the prkg1 gene. The cGKI isozymes are prominent in all types of smooth muscle, platelets, and specific neuronal areas such as cerebellar Purkinje cells, hippocampal neurons, and the lateral amygdala. The cGKII prevails in the secretory epithelium of the small intestine, the juxta-glomerular cells, the adrenal cortex, the chondrocytes, and in the nucleus suprachiasmaticus. Both cGKs are major downstream effectors of many, but not all signalling events of the NO/cGMP and the ANP/cGMP pathways. cGKI relaxes smooth muscle tone and prevents platelet aggregation, whereas cGKII inhibits renin secretion, chloride/water secretion in the small intestine, the resetting of the clock during early night, and endochondreal bone growth. cGKs are also modulators of cell growth and many other functions.

Background— Nitric oxide (NO) is of crucial importance for smooth muscle cell (SMC) function and exerts numerous, and sometimes opposing, effects on vascular restenosis. Although cGMP-dependent protein kinase type I (cGKI) is a principal effector of NO, the molecular pathway of vascular NO signaling in restenosis is unclear. The purpose of this study was to examine the functional role of the smooth muscle cGMP/cGKI signaling cascade in restenosis of vessels. Methods and Results— Tissue-specific mouse mutants were generated in which the cGKI protein was ablated in SMCs. We investigated whether the absence of cGKI in SMCs would affect vascular remodeling after carotid ligation or removal of the endothelium. No differences were detected between the tissue-specific cGKI mutants and control mice at different time points after vascular injury on a normolipidemic or apoE-deficient background. In line with these results, chronic drug treatment of injured control mice with the phosphodiesterase-5 inhibitor sildenafil elevated cGMP levels but had no influence on the ligation-induced remodeling. Conclusions— The genetic and pharmacological manipulation of the cGMP/cGKI signaling indicates that this pathway is not involved in the protective effects of NO, suggesting that NO affects vascular remodeling during restenosis via alternative mechanisms.

The signaling molecule nitric oxide (NO) is of crucial importance for smooth muscle cell (SMC) function and exerts numerous, sometimes opposing effects on vascular proliferative diseases, such as atherosclerosis and restenosis. Under physiological conditions many effects of NO are mediated via the cyclic guanosine-3',5'-monophosphate (cGMP)/cGMP-dependent protein kinase type I (cGKI) pathway. In the cardiovascular system protective effects of NO signaling have been generally attributed to cGMP/cGKI. In contrast, novel genetic evidence from the analysis of atherosclerosis-prone mice indicated that endogenous cGKI accelerated plaque growth and, thus, was pro-atherogenic. However, in restenosis after intraarterial interventions, such as balloon angioplasty or stent placement the mediator(s) of NO signals, in particular the role of endogenous SMC cGKI is unclear. Towards a better understanding of cGKI and its function in restenosis the Cre-loxP site-specific recombination system was used to generate conditional cardiac and SMC cGKI knockout mice. To test whether the lack of cGKI in SMCs affects the injury-induced vascular remodelling conditional mutants and control mice were analysed by morphometry and immunohistochemistry at different time points after injury, in a normolipidemic situation as well as on an apolipoprotein E-deficient genetic background. In addition, by continuous administration of sildenafil the cGMP/cGKI pathway was chronically activated in wild type mice subjected to the injury.

The signaling molecule nitric oxide (NO) exerts both beneficial and deleterious effects on the vasculature; however, the molecular signaling pathways are incompletely understood. In smooth muscle cells (SMCs), the second messenger cyclic guanosine monophosphate (cGMP) mediates many effects of NO via the activation of cGMPdependent protein kinase type I (cGKI). The cGKI gene, prkg1, encodes two isoforms, cGKIα and cGKIβ, both of which are expressed in SMCs. The isoforms differ only in their individual amino-terminal ends, which mediate the interaction with partner proteins and target the kinases to different subcellular compartments. Conventional knockouts carrying a cGKI null mutation (cGKI-/-) show multiple phenotypes. These animals are difficult to analyse, since most die before adulthood. Recently, two mouse lines were generated that express either the cGKIα or cGKIβ isoform exclusively in SMCs of cGKI-/mice. These mouse lines allow an isoform specific of individual smooth muscle functions in adult "healthy" animals. 8Br-cGMP treatment of aortic SMCs from rescued mice reduced norepinephrineand depolarization-induced Ca2+-increases to wild type levels. In addition, the 8-BrcGMP-induced relaxation of hormone contracted aorta and jejunum was intact in the rescued animals. Finally, telemetric blood pressure recordings in awake, freely moving mice revealed no differences between rescued and control (wild type) mice. Taken together, these results suggest that both isoforms can rescue a major part of the cGMP/cGKI signaling in SMCs and either isoform can compensate for the other in the modulation of vascular tone. Irrespective of the reconstituting isozyme, 50% of the rescued cGKIα and cGKIβ mice die within 52 weeks. Abnormalities found in the mouse lines that possibly cause premature death will be discussed. from 3rd International Conference on cGMP Generators, Effectors and Therapeutic Implications Dresden, Germany. 15–17 June 2007

Measurements of the production of forward high-energy pi 0 mesons from transversely polarized proton collisions at sqrt[s]=200 GeV are reported. The cross section is generally consistent with next-to-leading order perturbative QCD calculations. The analyzing power is small at xF below about 0.3, and becomes positive and large at higher xF, similar to the trend in data at sqrt[s] 1 GeV/c at a polarized proton collider.

We report the first observations of the first harmonic (directed flow, v1) and the fourth harmonic (v4), in the azimuthal distribution of particles with respect to the reaction plane in Au+Au collisions at the BNL Relativistic Heavy Ion Collider (RHIC). Both measurements were done taking advantage of the large elliptic flow (v2) generated at RHIC. From the correlation of v2 with v1 it is determined that v2 is positive, or in-plane. The integrated v4 is about a factor of 10 smaller than v2. For the sixth (v6) and eighth (v8) harmonics upper limits on the magnitudes are reported.

We present STAR measurements of the azimuthal anisotropy parameter v2 and the binary-collision scaled centrality ratio RCP for kaons and lambdas ( Lambda + Lambda -bar) at midrapidity in Au+Au collisions at sqrt[sNN]=200 GeV. In combination, the v2 and RCP particle-type dependencies contradict expectations from partonic energy loss followed by standard fragmentation in vacuum. We establish pT ~ 5 GeV/c as the value where the centrality dependent baryon enhancement ends. The K0S and Lambda + Lambda -bar v2 values are consistent with expectations of constituent-quark-number scaling from models of hadron formation by parton coalescence or recombination.

We report inclusive photon measurements about midrapidity ( |y| gamma gamma decay channel. The fractional contribution of the pi 0 --> gamma gamma decay to the inclusive photon spectrum decreases by 20%±5% between pt =1.65 GeV/c and pt =2.4 GeV/c in the most central events, indicating that relative to pi 0 --> gamma gamma decay the contribution of other photon sources is substantially increasing.

Data from the first physics run at the Relativistic Heavy-Ion Collider at Brookhaven National Laboratory, Au+Au collisions at sqrt[sNN]=130 GeV, have been analyzed by the STAR Collaboration using three-pion correlations with charged pions to study whether pions are emitted independently at freeze-out. We have made a high-statistics measurement of the three-pion correlation function and calculated the normalized three-particle correlator to obtain a quantitative measurement of the degree of chaoticity of the pion source. It is found that the degree of chaoticity seems to increase with increasing particle multiplicity. alle Autoren: J. Adams, C. Adler, Z. Ahammed, C. Allgower, J. Amonett, B. D. Anderson, M. Anderson, D. Arkhipkin, G. S. Averichev, J. Balewski, O. Barannikova, L. S. Barnby, J. Baudot, S. Bekele, V. V. Belaga, R. Bellwied, J. Berger, H. Bichsel, A. Billmeier, L. C. Bland, C. O. Blyth, B. E. Bonner, M. Botje, A. Boucham, A. Brandin, A. Bravar, R. V. Cadman, X. Z. Cai, H. Caines, M. Calderón de la Barca Sánchez, A. Cardenas, J. Carroll, J. Castillo, M. Castro, D. Cebra, P. Chaloupka, S. Chattopadhyay, Y. Chen, S. P. Chernenko, M. Cherney, A. Chikanian, B. Choi, W. Christie, J. P. Coffin, T. M. Cormier, M. Mora Corral, J. G. Cramer, H. J. Crawford, A. A. Derevschikov, L. Didenko, T. Dietel, J. E. Draper, V. B. Dunin, J. C. Dunlop, V. Eckardt, L. G. Efimov, V. Emelianov, J. Engelage, G. Eppley, B. Erazmus, P. Fachini, V. Faine, J. Faivre, R. Fatemi, K. Filimonov, E. Finch, Y. Fisyak, D. Flierl, K. J. Foley, J. Fu, C. A. Gagliardi, N. Gagunashvili, J. Gans, L. Gaudichet, M. Germain, F. Geurts, V. Ghazikhanian, O. Grachov, M. Guedon, S. M. Guertin, E. Gushin, T. D. Gutierrez, T. J. Hallman, D. Hardtke, J. W. Harris, M. Heinz, T. W. Henry, S. Heppelmann, T. Herston, B. Hippolyte, A. Hirsch, E. Hjort, G. W. Hoffmann, M. Horsley, H. Z. Huang, T. J. Humanic, G. Igo, A. Ishihara, P. Jacobs, W. W. Jacobs, M. Janik, I. Johnson, P. G. Jones, E. G. Judd, S. Kabana, M. Kaneta, M. Kaplan, D. Keane, J. Kiryluk, A. Kisiel, J. Klay, S. R. Klein, A. Klyachko, T. Kollegger, A. S. Konstantinov, M. Kopytine, L. Kotchenda, A. D. Kovalenko, M. Kramer, P. Kravtsov, K. Krueger, C. Kuhn, A. I. Kulikov, G. J. Kunde, C. L. Kunz, R. Kh. Kutuev, A. A. Kuznetsov, M. A. C. Lamont, J. M. Landgraf, S. Lange, C. P. Lansdell, B. Lasiuk, F. Laue, J. Lauret, A. Lebedev, R. Lednický, V. M. Leontiev, M. J. LeVine, Q. Li, S. J. Lindenbaum, M. A. Lisa, F. Liu, L. Liu, Z. Liu, Q. J. Liu, T. Ljubicic, W. J. Llope, H. Long, R. S. Longacre, M. Lopez-Noriega, W. A. Love, T. Ludlam, D. Lynn, J. Ma, Y. G. Ma, D. Magestro, R. Majka, S. Margetis, C. Markert, L. Martin, J. Marx, H. S. Matis, Yu. A. Matulenko, T. S. McShane, F. Meissner, Yu. Melnick, A. Meschanin, M. Messer, M. L. Miller, Z. Milosevich, N. G. Minaev, J. Mitchell, L. Molnar, C. F. Moore, V. Morozov, M. M. de Moura, M. G. Munhoz, J. M. Nelson, P. Nevski, V. A. Nikitin, L. V. Nogach, B. Norman, S. B. Nurushev, G. Odyniec, A. Ogawa, V. Okorokov, M. Oldenburg, D. Olson, G. Paic, S. U. Pandey, Y. Panebratsev, S. Y. Panitkin, A. I. Pavlinov, T. Pawlak, V. Perevoztchikov, W. Peryt, V. A Petrov, R. Picha, M. Planinic, J. Pluta, N. Porile, J. Porter, A. M. Poskanzer, E. Potrebenikova, D. Prindle, C. Pruneau, J. Putschke, G. Rai, G. Rakness, O. Ravel, R. L. Ray, S. V. Razin, D. Reichhold, J. G. Reid, G. Renault, F. Retiere, A. Ridiger, H. G. Ritter, J. B. Roberts, O. V. Rogachevski, J. L. Romero, A. Rose, C. Roy, V. Rykov, I. Sakrejda, S. Salur, J. Sandweiss, I. Savin, J. Schambach, R. P. Scharenberg, N. Schmitz, L. S. Schroeder, K. Schweda, J. Seger, P. Seyboth, E. Shahaliev, K. E. Shestermanov, S. S. Shimanskii, F. Simon, G. Skoro, N. Smirnov, R. Snellings, P. Sorensen, J. Sowinski, H. M. Spinka, B. Srivastava, E. J. Stephenson, R. Stock, A. Stolpovsky, M. Strikhanov, B. Stringfellow, C. Struck, A. A. P. Suaide, E. Sugarbaker, C. Suire, M. Šumbera, B. Surrow, T. J. M. Symons, A. Szanto de Toledo, P. Szarwas, A. Tai, J. Takahashi, A. H. Tang, D. Thein, J. H. Thomas, M. Thompson, S. Timoshenko, M. Tokarev, M. B. Tonjes, T. A. Trainor, S. Trentalange, R. E. Tribble, V. Trofimov, O. Tsai, T. Ullrich, D. G. Underwood, G. Van Buren, A. M. Vander Molen, A. N. Vasiliev, S. E. Vigdor, S. A. Voloshin, M. Vznuzdaev, F. Wang, Y. Wang, H. Ward, J. W. Watson, R. Wells, G. D. Westfall, C. Whitten, Jr., H. Wieman, R. Willson, S. W. Wissink, R. Witt, J. Wood, N. Xu, Z. Xu, A. E. Yakutin, E. Yamamoto, J. Yang, P. Yepes, V. I. Yurevich, Y. V. Zanevski, I. Zborovský, H. Zhang, W. M. Zhang, R. Zoulkarneev, J. Zoulkarneeva, and A. N. Zubarev (STAR Collaboration)

We report high statistics measurements of inclusive charged hadron production in Au+Au and p+p collisions at sqrt[sNN]=200 GeV. A large, approximately constant hadron suppression is observed in central Au+Au collisions for 5

Azimuthal anisotropy (v2) and two-particle angular correlations of high pT charged hadrons have been measured in Au+Au collisions at sqrt[sNN]=130 GeV for transverse momenta up to 6 GeV/c, where hard processes are expected to contribute significantly. The two-particle angular correlations exhibit elliptic flow and a structure suggestive of fragmentation of high pT partons. The monotonic rise of v2(pT) for pT3 GeV/c, a saturation of v2 is observed which persists up to pT=6 GeV/c.

The first measurements of light antinucleus production in Au+Au collisions at the Relativistic Heavy-Ion Collider are reported. The observed production rates for d-bar and 3He-bar are much larger than in lower energy nucleus-nucleus collisions. A coalescence model analysis of the yields indicates that there is little or no increase in the antinucleon freeze-out volume compared to collisions at CERN SPS energy. These analyses also indicate that the 3He-bar freeze-out volume is smaller than the d-bar freeze-out volume. alle Autoren: C. Adler11, Z. Ahammed23, C. Allgower12, J. Amonett14, B. D. Anderson14, M. Anderson5, G. S. Averichev9, J. Balewski12, O. Barannikova9,23, L. S. Barnby14, J. Baudot13, S. Bekele20, V. V. Belaga9, R. Bellwied30, J. Berger11, H. Bichsel29, L. C. Bland12, C. O. Blyth3, B. E. Bonner24, A. Boucham26, A. Brandin18, R. V. Cadman1, H. Caines20, M. Calderón de la Barca Sánchez31, A. Cardenas23, J. Carroll15, J. Castillo26, M. Castro30, D. Cebra5, S. Chattopadhyay30, M. L. Chen2, Y. Chen6, S. P. Chernenko9, M. Cherney8, A. Chikanian31, B. Choi27, W. Christie2, J. P. Coffin13, T. M. Cormier30, J. G. Cramer29, H. J. Crawford4, M. DeMello24, W. S. Deng14, A. A. Derevschikov22, L. Didenko2, J. E. Draper5, V. B. Dunin9, J. C. Dunlop31, V. Eckardt16, L. G. Efimov9, V. Emelianov18, J. Engelage4, G. Eppley24, B. Erazmus26, P. Fachini25, V. Faine2, E. Finch31, Y. Fisyak2, D. Flierl11, K. J. Foley2, J. Fu15, N. Gagunashvili9, J. Gans31, L. Gaudichet26, M. Germain13, F. Geurts24, V. Ghazikhanian6, J. Grabski28, O. Grachov30, D. Greiner15, V. Grigoriev18, M. Guedon13, E. Gushin18, T. J. Hallman2, D. Hardtke15, J. W. Harris31, M. Heffner5, S. Heppelmann21, T. Herston23, B. Hippolyte13, A. Hirsch23, E. Hjort15, G. W. Hoffmann27, M. Horsley31, H. Z. Huang6, T. J. Humanic20, H. Hümmler16, G. Igo6, A. Ishihara27, Yu. I. Ivanshin10, P. Jacobs15, W. W. Jacobs12, M. Janik28, I. Johnson15, P. G. Jones3, E. Judd4, M. Kaneta15, M. Kaplan7, D. Keane14, A. Kisiel28, J. Klay5, S. R. Klein15, A. Klyachko12, A. S. Konstantinov22, L. Kotchenda18, A. D. Kovalenko9, M. Kramer19, P. Kravtsov18, K. Krueger1, C. Kuhn13, A. I. Kulikov9, G. J. Kunde31, C. L. Kunz7, R. Kh. Kutuev10, A. A. Kuznetsov9, L. Lakehal-Ayat26, J. Lamas-Valverde24, M. A. C. Lamont3, J. M. Landgraf2, S. Lange11, C. P. Lansdell27, B. Lasiuk31, F. Laue2, A. Lebedev2, T. LeCompte1, R. Lednický9, V. M. Leontiev22, M. J. LeVine2, Q. Li30, Q. Li15, S. J. Lindenbaum19, M. A. Lisa20, T. Ljubicic2, W. J. Llope24, G. LoCurto16, H. Long6, R. S. Longacre2, M. Lopez-Noriega20, W. A. Love2, D. Lynn2, R. Majka31, S. Margetis14, L. Martin26, J. Marx15, H. S. Matis15, Yu. A. Matulenko22, T. S. McShane8, F. Meissner15, Yu. Melnick22, A. Meschanin22, M. Messer2, M. L. Miller31, Z. Milosevich7, N. G. Minaev22, J. Mitchell24, V. A. Moiseenko10, D. Moltz15, C. F. Moore27, V. Morozov15, M. M. de Moura30, M. G. Munhoz25, G. S. Mutchler24, J. M. Nelson3, P. Nevski2, V. A. Nikitin10, L. V. Nogach22, B. Norman14, S. B. Nurushev22, G. Odyniec15, A. Ogawa21, V. Okorokov18, M. Oldenburg16, D. Olson15, G. Paic20, S. U. Pandey30, Y. Panebratsev9, S. Y. Panitkin2, A. I. Pavlinov30, T. Pawlak28, V. Perevoztchikov2, W. Peryt28, V. A. Petrov10, E. Platner24, J. Pluta28, N. Porile23, J. Porter2, A. M. Poskanzer15, E. Potrebenikova9, D. Prindle29, C. Pruneau30, S. Radomski28, G. Rai15, O. Ravel26, R. L. Ray27, S. V. Razin9,12, D. Reichhold8, J. G. Reid29, F. Retiere15, A. Ridiger18, H. G. Ritter15, J. B. Roberts24, O. V. Rogachevski9, J. L. Romero5, C. Roy26, D. Russ7, V. Rykov30, I. Sakrejda15, J. Sandweiss31, A. C. Saulys2, I. Savin10, J. Schambach27, R. P. Scharenberg23, N. Schmitz16, L. S. Schroeder15, A. Schüttauf16, K. Schweda15, J. Seger8, D. Seliverstov18, P. Seyboth16, E. Shahaliev9, K. E. Shestermanov22, S. S. Shimanskii9, V. S. Shvetcov10, G. Skoro9, N. Smirnov31, R. Snellings15, J. Sowinski12, H. M. Spinka1, B. Srivastava23, E. J. Stephenson12, R. Stock11, A. Stolpovsky30, M. Strikhanov18, B. Stringfellow23, C. Struck11, A. A. P. Suaide30, E. Sugarbaker20, C. Suire13, M. Sumbera9, T. J. M. Symons15, A. Szanto de Toledo25, P. Szarwas28, J. Takahashi25, A. H. Tang14, J. H. Thomas15, V. Tikhomirov18, T. A. Trainor29, S. Trentalange6, M. Tokarev9, M. B. Tonjes17, V. Trofimov18, O. Tsai6, K. Turner2, T. Ullrich2, D. G. Underwood1, G. Van Buren2, A. M. VanderMolen17, A. Vanyashin15, I. M. Vasilevski10, A. N. Vasiliev22, S. E. Vigdor12, S. A. Voloshin30, F. Wang23, H. Ward27, J. W. Watson14, R. Wells20, T. Wenaus2, G. D. Westfall17, C. Whitten, Jr.6, H. Wieman15, R. Willson20, S. W. Wissink12, R. Witt14, N. Xu15, Z. Xu31, A. E. Yakutin22, E. Yamamoto6, J. Yang6, P. Yepes24, A. Yokosawa1, V. I. Yurevich9, Y. V. Zanevski9, I. Zborovský9, H. Zhang31, W. M. Zhang14, R. Zoulkarneev10, and A. N. Zubarev9

The balance function is a new observable based on the principle that charge is locally conserved when particles are pair produced. Balance functions have been measured for charged particle pairs and identified charged pion pairs in Au+Au collisions at sqrt[sNN]=130 GeV at the Relativistic Heavy Ion Collider using STAR. Balance functions for peripheral collisions have widths consistent with model predictions based on a superposition of nucleon-nucleon scattering. Widths in central collisions are smaller, consistent with trends predicted by models incorporating late hadronization. alle Autoren: J. Adams, C. Adler, Z. Ahammed, C. Allgower, J. Amonett, B. D. Anderson, M. Anderson, G. S. Averichev, J. Balewski, O. Barannikova,, L. S. Barnby, J. Baudot, S. Bekele, V. V. Belaga, R. Bellwied, J. Berger, H. Bichsel, A. Billmeier, L. C. Bland, C. O. Blyth, B. E. Bonner, A. Boucham, A. Brandin, A. Bravar, R. V. Cadman, H. Caines, M. Calderón de la Barca Sánchez, A. Cardenas, J. Carroll, J. Castillo, M. Castro, D. Cebra, P. Chaloupka, S. Chattopadhyay, Y. Chen, S. P. Chernenko, M. Cherney, A. Chikanian, B. Choi, W. Christie, J. P. Coffin, T. M. Cormier, M. M. Corral, J. G. Cramer, H. J. Crawford, A. A. Derevschikov, L. Didenko, T. Dietel, J. E. Draper, V. B. Dunin, J. C. Dunlop, V. Eckardt, L. G. Efimov, V. Emelianov, J. Engelage, G. Eppley, B. Erazmus, P. Fachini, V. Faine, J. Faivre, R. Fatemi, K. Filimonov, E. Finch, Y. Fisyak, D. Flierl, K. J. Foley, J. Fu,, C. A. Gagliardi, N. Gagunashvili, J. Gans, L. Gaudichet, M. Germain, F. Geurts, V. Ghazikhanian, O. Grachov, V. Grigoriev, M. Guedon, S. M. Guertin, E. Gushin, T. J. Hallman, D. Hardtke, J. W. Harris, M. Heinz, T. W. Henry, S. Heppelmann, T. Herston, B. Hippolyte, A. Hirsch, E. Hjort, G. W. Hoffmann, M. Horsley, H. Z. Huang, T. J. Humanic, G. Igo, A. Ishihara, Yu. I. Ivanshin, P. Jacobs, W. W. Jacobs, M. Janik, I. Johnson, P. G. Jones, E. G. Judd, M. Kaneta, M. Kaplan, D. Keane, J. Kiryluk, A. Kisiel, J. Klay, S. R. Klein, A. Klyachko, T. Kollegger, A. S. Konstantinov, M. Kopytine, L. Kotchenda, A. D. Kovalenko, M. Kramer, P. Kravtsov, K. Krueger, C. Kuhn, A. I. Kulikov, G. J. Kunde, C. L. Kunz, R. Kh. Kutuev, A. A. Kuznetsov, M. A. C. Lamont, J. M. Landgraf, S. Lange, C. P. Lansdell, B. Lasiuk, F. Laue, J. Lauret, A. Lebedev, R. Lednický, V. M. Leontiev, M. J. LeVine, Q. Li, S. J. Lindenbaum, M. A. Lisa, F. Liu, L. Liu, Z. Liu, Q. J. Liu, T. Ljubicic, W. J. Llope, H. Long, R. S. Longacre, M. Lopez-Noriega, W. A. Love, T. Ludlam, D. Lynn, J. Ma, D. Magestro, R. Majka, S. Margetis, C. Markert, L. Martin, J. Marx, H. S. Matis, Yu. A. Matulenko, T. S. McShane, F. Meissner, Yu. Melnick, A. Meschanin, M. Messer, M. L. Miller, Z. Milosevich, N. G. Minaev, J. Mitchell, C. F. Moore, V. Morozov, M. M. de Moura, M. G. Munhoz, J. M. Nelson, P. Nevski, V. A. Nikitin, L. V. Nogach, B. Norman, S. B. Nurushev, G. Odyniec, A. Ogawa, V. Okorokov, M. Oldenburg, D. Olson, G. Paic, S. U. Pandey, Y. Panebratsev, S. Y. Panitkin, A. I. Pavlinov, T. Pawlak, V. Perevoztchikov, W. Peryt, V. A Petrov, M. Planinic, J. Pluta, N. Porile, J. Porter, A. M. Poskanzer, E. Potrebenikova, D. Prindle, C. Pruneau, J. Putschke, G. Rai, G. Rakness, O. Ravel, R. L. Ray, S. V. Razin,, D. Reichhold, J. G. Reid, G. Renault, F. Retiere, A. Ridiger, H. G. Ritter, J. B. Roberts, O. V. Rogachevski, J. L. Romero, A. Rose, C. Roy, V. Rykov, I. Sakrejda, S. Salur, J. Sandweiss, I. Savin, J. Schambach, R. P. Scharenberg, N. Schmitz, L. S. Schroeder, A. Schüttauf, K. Schweda, J. Seger, D. Seliverstov, P. Seyboth, E. Shahaliev, K. E. Shestermanov, S. S. Shimanskii, F. Simon, G. Skoro, N. Smirnov, R. Snellings, P. Sorensen, J. Sowinski, H. M. Spinka, B. Srivastava, E. J. Stephenson, R. Stock, A. Stolpovsky, M. Strikhanov, B. Stringfellow, C. Struck, A. A. P. Suaide, E. Sugarbaker, C. Suire, M. Sumbera, B. Surrow, T. J. M. Symons, A. Szanto de Toledo, P. Szarwas, A. Tai, J. Takahashi, A. H. Tang, D. Thein, J. H. Thomas, M. Thompson, V. Tikhomirov, M. Tokarev, M. B. Tonjes, T. A. Trainor, S. Trentalange, R. E. Tribble, V. Trofimov, O. Tsai, T. Ullrich, D. G. Underwood, G. Van Buren, A. M. Vander Molen, I. M. Vasilevski, A. N. Vasiliev, S. E. Vigdor, S. A. Voloshin, F. Wang, H. Ward, J. W. Watson, R. Wells, G. D. Westfall, C. Whitten, Jr., H. Wieman, R. Willson, S. W. Wissink, R. Witt, J. Wood, N. Xu, Z. Xu, A. E. Yakutin, E. Yamamoto, J. Yang, P. Yepes, V. I. Yurevich, Y. V. Zanevski, I. Zborovský, H. Zhang, W. M. Zhang, R. Zoulkarneev, and A. N. Zubarev

We present the first large-acceptance measurement of event-wise mean transverse momentum fluctuations for Au-Au collisions at nucleon-nucleon center-of-momentum collision energy sqrt[sNN] = 130 GeV. The observed nonstatistical fluctuations substantially exceed in magnitude fluctuations expected from the finite number of particles produced in a typical collision. The r.m.s. fractional width excess of the event-wise distribution is 13.7±0.1(stat) ±1.3(syst)% relative to a statistical reference, for the 15% most-central collisions and for charged hadrons within pseudorapidity range | eta | fluctuation excess is qualitatively larger than those observed at lower energies and differs markedly from theoretical expectations. Contributions to fluctuations from semihard parton scattering in the initial state and dissipation in the bulk colored medium are discussed.

Pion-kaon correlation functions are constructed from central Au+Au STAR data taken at sqrt[sNN]=130 GeV by the STAR detector at the Relativistic Heavy Ion Collider (RHIC). The results suggest that pions and kaons are not emitted at the same average space-time point. Space-momentum correlations, i.e., transverse flow, lead to a space-time emission asymmetry of pions and kaons that is consistent with the data. This result provides new independent evidence that the system created at RHIC undergoes a collective transverse expansion. alle Autoren: J. Adams, C. Adler, M. M. Aggarwal, Z. Ahammed, J. Amonett, B. D. Anderson, M. Anderson, D. Arkhipkin, G. S. Averichev, S. K. Badyal, J. Balewski, O. Barannikova, L. S. Barnby, J. Baudot, S. Bekele, V. V. Belaga, R. Bellwied, J. Berger, B. I. Bezverkhny, S. Bhardwaj, P. Bhaskar, A. K. Bhati, H. Bichsel, A. Billmeier, L. C. Bland, C. O. Blyth, B. E. Bonner, M. Botje, A. Boucham, A. Brandin, A. Bravar, R. V. Cadman, X. Z. Cai, H. Caines, M. Calderón de la Barca Sánchez, J. Carroll, J. Castillo, M. Castro, D. Cebra, P. Chaloupka, S. Chattopadhyay, H. F. Chen, Y. Chen, S. P. Chernenko, M. Cherney, A. Chikanian, B. Choi, W. Christie, J. P. Coffin, T. M. Cormier, J. G. Cramer, H. J. Crawford, D. Das, S. Das, A. A. Derevschikov, L. Didenko, T. Dietel, X. Dong, J. E. Draper, F. Du, A. K. Dubey, V. B. Dunin, J. C. Dunlop, M. R. Dutta Majumdar, V. Eckardt, L. G. Efimov, V. Emelianov, J. Engelage, G. Eppley, B. Erazmus, P. Fachini, V. Faine, J. Faivre, R. Fatemi, K. Filimonov, P. Filip, E. Finch, Y. Fisyak, D. Flierl, K. J. Foley, J. Fu, C. A. Gagliardi, M. S. Ganti, T. D. Gutierrez, N. Gagunashvili, J. Gans, L. Gaudichet, M. Germain, F. Geurts, V. Ghazikhanian, P. Ghosh, J. E. Gonzalez, O. Grachov, V. Grigoriev, S. Gronstal, D. Grosnick, M. Guedon, S. M. Guertin, A. Gupta, E. Gushin, T. J. Hallman, D. Hardtke, J. W. Harris, M. Heinz, T. W. Henry, S. Heppelmann, T. Herston, B. Hippolyte, A. Hirsch, E. Hjort, G. W. Hoffmann, M. Horsley, H. Z. Huang, S. L. Huang, T. J. Humanic, G. Igo, A. Ishihara, P. Jacobs, W. W. Jacobs, M. Janik, I. Johnson, P. G. Jones, E. G. Judd, S. Kabana, M. Kaneta, M. Kaplan, D. Keane, J. Kiryluk, A. Kisiel, J. Klay, S. R. Klein, A. Klyachko, D. D. Koetke, T. Kollegger, A. S. Konstantinov, M. Kopytine, L. Kotchenda, A. D. Kovalenko, M. Kramer, P. Kravtsov, K. Krueger, C. Kuhn, A. I. Kulikov, A. Kumar, G. J. Kunde, C. L. Kunz, R. Kh. Kutuev, A. A. Kuznetsov, M. A. C. Lamont, J. M. Landgraf, S. Lange, C. P. Lansdell, B. Lasiuk, F. Laue, J. Lauret, A. Lebedev, R. Lednický, V. M. Leontiev, M. J. LeVine, C. Li, Q. Li, S. J. Lindenbaum, M. A. Lisa, F. Liu, L. Liu, Z. Liu, Q. J. Liu, T. Ljubicic, W. J. Llope, H. Long, R. S. Longacre, M. Lopez-Noriega, W. A. Love, T. Ludlam, D. Lynn, J. Ma, Y. G. Ma, D. Magestro, S. Mahajan, L. K. Mangotra, D. P. Mahapatra, R. Majka, R. Manweiler, S. Margetis, C. Markert, L. Martin, J. Marx, H. S. Matis, Yu. A. Matulenko, T. S. McShane, F. Meissner, Yu. Melnick, A. Meschanin, M. Messer, M. L. Miller, Z. Milosevich, N. G. Minaev, C. Mironov, D. Mishra, J. Mitchell, B. Mohanty, L. Molnar, C. F. Moore, M. J. Mora-Corral, V. Morozov, M. M. de Moura, M. G. Munhoz, B. K. Nandi, S. K. Nayak, T. K. Nayak, J. M. Nelson, P. Nevski, V. A. Nikitin, L. V. Nogach, B. Norman, S. B. Nurushev, G. Odyniec, A. Ogawa, V. Okorokov, M. Oldenburg, D. Olson, G. Paic, S. U. Pandey, S. K. Pal, Y. Panebratsev, S. Y. Panitkin, A. I. Pavlinov, T. Pawlak, V. Perevoztchikov, W. Peryt, V. A. Petrov, S. C. Phatak, R. Picha, M. Planinic, J. Pluta, N. Porile, J. Porter, A. M. Poskanzer, M. Potekhin, E. Potrebenikova, B. V. K. S. Potukuchi, D. Prindle, C. Pruneau, J. Putschke, G. Rai, G. Rakness, R. Raniwala, S. Raniwala, O. Ravel, R. L. Ray, S. V. Razin, D. Reichhold, J. G. Reid, G. Renault, F. Retiere, A. Ridiger, H. G. Ritter, J. B. Roberts, O. V. Rogachevski, J. L. Romero, A. Rose, C. Roy, L. J. Ruan, V. Rykov, R. Sahoo, I. Sakrejda, S. Salur, J. Sandweiss, I. Savin, J. Schambach, R. P. Scharenberg, N. Schmitz, L. S. Schroeder, K. Schweda, J. Seger, D. Seliverstov, P. Seyboth, E. Shahaliev, M. Shao, M. Sharma, K. E. Shestermanov, S. S. Shimanskii, R. N. Singaraju, F. Simon, G. Skoro, N. Smirnov, R. Snellings, G. Sood, P. Sorensen, J. Sowinski, H. M. Spinka, B. Srivastava, S. Stanislaus, R. Stock, A. Stolpovsky, M. Strikhanov, B. Stringfellow, C. Struck, A. A. P. Suaide, E. Sugarbaker, C. Suire, M. Šumbera, B. Surrow, T. J. M. Symons, A. Szanto de Toledo, P. Szarwas, A. Tai, J. Takahashi, A. H. Tang, D. Thein, J. H. Thomas, V. Tikhomirov, M. Tokarev, M. B. Tonjes, T. A. Trainor, S. Trentalange, R. E. Tribble, M. D. Trivedi, V. Trofimov, O. Tsai, T. Ullrich, D. G. Underwood, G. Van Buren, A. M. VanderMolen, A. N. Vasiliev, M. Vasiliev, S. E. Vigdor, Y. P. Viyogi, S. A. Voloshin, W. Waggoner, F. Wang, G. Wang, X. L. Wang, Z. M. Wang, H. Ward, J. W. Watson, R. Wells, G. D. Westfall, C. Whitten, Jr., H. Wieman, R. Willson, S. W. Wissink, R. Witt, J. Wood, J. Wu, N. Xu, Z. Xu, Z. Z. Xu, A. E. Yakutin, E. Yamamoto, J. Yang, P. Yepes, V. I. Yurevich, Y. V. Zanevski, I. Zborovský, H. Zhang, H. Y. Zhang, W. M. Zhang, Z. P. Zhang, P. A. Żołnierczuk, R. Zoulkarneev, J. Zoulkarneeva, and A. N. Zubarev (STAR Collaboration)

We report first results on elliptic flow of identified particles at midrapidity in Au+Au collisions at sqrt[sNN] = 130 GeV using the STAR TPC at RHIC. The elliptic flow as a function of transverse momentum and centrality differs significantly for particles of different masses. This dependence can be accounted for in hydrodynamic models, indicating that the system created shows a behavior consistent with collective hydrodynamical flow. The fit to the data with a simple model gives information on the temperature and flow velocities at freeze-out. alle Autoren: C. Adler11, Z. Ahammed23, C. Allgower12, J. Amonett14, B. D. Anderson14, M. Anderson5, G. S. Averichev9, J. Balewski12, O. Barannikova9,23, L. S. Barnby14, J. Baudot13, S. Bekele20, V. V. Belaga9, R. Bellwied30, J. Berger11, H. Bichsel29, L. C. Bland12, C. O. Blyth3, B. E. Bonner24, R. Bossingham15, A. Boucham26, A. Brandin18, R. V. Cadman1, H. Caines20, M. Calderón de la Barca Sánchez31, A. Cardenas23, J. Carroll15, J. Castillo26, M. Castro30, D. Cebra5, S. Chattopadhyay30, M. L. Chen2, Y. Chen6, S. P. Chernenko9, M. Cherney8, A. Chikanian31, B. Choi27, W. Christie2, J. P. Coffin13, L. Conin26, T. M. Cormier30, J. G. Cramer29, H. J. Crawford4, M. DeMello24, W. S. Deng14, A. A. Derevschikov22, L. Didenko2, J. E. Draper5, V. B. Dunin9, J. C. Dunlop31, V. Eckardt16, L. G. Efimov9, V. Emelianov18, J. Engelage4, G. Eppley24, B. Erazmus26, P. Fachini25, E. Finch31, Y. Fisyak2, D. Flierl11, K. J. Foley2, J. Fu15, N. Gagunashvili9, J. Gans31, L. Gaudichet26, M. Germain13, F. Geurts24, V. Ghazikhanian6, J. Grabski28, O. Grachov30, D. Greiner15, V. Grigoriev18, M. Guedon13, E. Gushin18, T. J. Hallman2, D. Hardtke15, J. W. Harris31, M. Heffner5, S. Heppelmann21, T. Herston23, B. Hippolyte13, A. Hirsch23, E. Hjort15, G. W. Hoffmann27, M. Horsley31, H. Z. Huang6, T. J. Humanic20, H. Hümmler16, G. Igo6, A. Ishihara27, Yu. I. Ivanshin10, P. Jacobs15, W. W. Jacobs12, M. Janik28, I. Johnson15, P. G. Jones3, E. Judd4, M. Kaneta15, M. Kaplan7, D. Keane14, A. Kisiel28, J. Klay5, S. R. Klein15, A. Klyachko12, A. S. Konstantinov22, L. Kotchenda18, A. D. Kovalenko9, M. Kramer19, P. Kravtsov18, K. Krueger1, C. Kuhn13, A. I. Kulikov9, G. J. Kunde31, C. L. Kunz7, R. Kh. Kutuev10, A. A. Kuznetsov9, L. Lakehal-Ayat26, J. Lamas-Valverde24, M. A. C. Lamont3, J. M. Landgraf2, S. Lange11, C. P. Lansdell27, B. Lasiuk31, F. Laue2, A. Lebedev2, T. LeCompte1, R. Lednický9, V. M. Leontiev22, P. Leszczynski28, M. J. LeVine2, Q. Li30, Q. Li15, S. J. Lindenbaum19, M. A. Lisa20, T. Ljubicic2, W. J. Llope24, G. LoCurto16, H. Long6, R. S. Longacre2, M. Lopez-Noriega20, W. A. Love2, D. Lynn2, R. Majka31, A. Maliszewski28, S. Margetis14, L. Martin26, J. Marx15, H. S. Matis15, Yu. A. Matulenko22, T. S. McShane8, F. Meissner15, Yu. Melnick22, A. Meschanin22, M. Messer2, M. L. Miller31, Z. Milosevich7, N. G. Minaev22, J. Mitchell24, V. A. Moiseenko10, D. Moltz15, C. F. Moore27, V. Morozov15, M. M. de Moura30, M. G. Munhoz25, G. S. Mutchler24, J. M. Nelson3, P. Nevski2, V. A. Nikitin10, L. V. Nogach22, B. Norman14, S. B. Nurushev22, G. Odyniec15, A. Ogawa21, V. Okorokov18, M. Oldenburg16, D. Olson15, G. Paic20, S. U. Pandey30, Y. Panebratsev9, S. Y. Panitkin2, A. I. Pavlinov30, T. Pawlak28, V. Perevoztchikov2, W. Peryt28, V. A. Petrov10, W. Pinganaud26, E. Platner24, J. Pluta28, N. Porile23, J. Porter2, A. M. Poskanzer15, E. Potrebenikova9, D. Prindle29, C. Pruneau30, S. Radomski28, G. Rai15, O. Ravel26, R. L. Ray27, S. V. Razin9,12, D. Reichhold8, J. G. Reid29, F. Retiere15, A. Ridiger18, H. G. Ritter15, J. B. Roberts24, O. V. Rogachevski9, J. L. Romero5, C. Roy26, D. Russ7, V. Rykov30, I. Sakrejda15, J. Sandweiss31, A. C. Saulys2, I. Savin10, J. Schambach27, R. P. Scharenberg23, K. Schweda15, N. Schmitz16, L. S. Schroeder15, A. Schüttauf16, J. Seger8, D. Seliverstov18, P. Seyboth16, E. Shahaliev9, K. E. Shestermanov22, S. S. Shimanskii9, V. S. Shvetcov10, G. Skoro9, N. Smirnov31, R. Snellings15, J. Sowinski12, H. M. Spinka1, B. Srivastava23, E. J. Stephenson12, R. Stock11, A. Stolpovsky30, M. Strikhanov18, B. Stringfellow23, H. Stroebele11, C. Struck11, A. A. P. Suaide30, E. Sugarbaker20, C. Suire13, M. Sumbera9, T. J. M. Symons15, A. Szanto de Toledo25, P. Szarwas28, J. Takahashi25, A. H. Tang14, J. H. Thomas15, V. Tikhomirov18, T. A. Trainor29, S. Trentalange6, M. Tokarev9, M. B. Tonjes17, V. Trofimov18, O. Tsai6, K. Turner2, T. Ullrich2, D. G. Underwood1, G. Van Buren2, A. M. VanderMolen17, A. Vanyashin15, I. M. Vasilevski10, A. N. Vasiliev22, S. E. Vigdor12, S. A. Voloshin30, F. Wang23, H. Ward27, J. W. Watson14, R. Wells20, T. Wenaus2, G. D. Westfall17, C. Whitten, Jr.6, H. Wieman15, R. Willson20, S. W. Wissink12, R. Witt14, N. Xu15, Z. Xu31, A. E. Yakutin22, E. Yamamoto6, J. Yang6, P. Yepes24, A. Yokosawa1, V. I. Yurevich9, Y. V. Zanevski9, I. Zborovský9, W. M. Zhang14, R. Zoulkarneev10, and A. N. Zubarev9

We report on the rapidity and centrality dependence of proton and antiproton transverse mass distributions from 197Au + 197Au collisions at sqrt[sNN ]=130 GeV as measured by the STAR experiment at the Relativistic Heavy Ion Collider (RHIC). Our results are from the rapidity and transverse momentum range of |y

Elliptic flow holds much promise for studying the early-time thermalization attained in ultrarelativistic nuclear collisions. Flow measurements also provide a means of distinguishing between hydrodynamic models and calculations which approach the low density (dilute gas) limit. Among the effects that can complicate the interpretation of elliptic flow measurements are azimuthal correlations that are unrelated to the reaction plane (nonflow correlations). Using data for Au + Au collisions at sqrt[sNN]=130 GeV from the STAR time projection chamber, it is found that four-particle correlation analyses can reliably separate flow and nonflow correlation signals. The latter account for on average about 15% of the observed second-harmonic azimuthal correlation, with the largest relative contribution for the most peripheral and the most central collisions. The results are also corrected for the effect of flow variations within centrality bins. This effect is negligible for all but the most central bin, where the correction to the elliptic flow is about a factor of 2. A simple new method for two-particle flow analysis based on scalar products is described. An analysis based on the distribution of the magnitude of the flow vector is also described. alle Autoren: C. Adler11, Z. Ahammed23, C. Allgower12, J. Amonett14, B. D. Anderson14, M. Anderson5, G. S. Averichev9, J. Balewski12, O. Barannikova9,23, L. S. Barnby14, J. Baudot13, S. Bekele20, V. V. Belaga9, R. Bellwied31, J. Berger11, H. Bichsel30, A. Billmeier31, L. C. Bland2, C. O. Blyth3, B. E. Bonner24, A. Boucham26, A. Brandin18, A. Bravar2, R. V. Cadman1, H. Caines33, M. Calderón de la Barca Sánchez2, A. Cardenas23, J. Carroll15, J. Castillo26, M. Castro31, D. Cebra5, P. Chaloupka20, S. Chattopadhyay31, Y. Chen6, S. P. Chernenko9, M. Cherney8, A. Chikanian33, B. Choi28, W. Christie2, J. P. Coffin13, T. M. Cormier31, J. G. Cramer30, H. J. Crawford4, W. S. Deng2, A. A. Derevschikov22, L. Didenko2, T. Dietel11, J. E. Draper5, V. B. Dunin9, J. C. Dunlop33, V. Eckardt16, L. G. Efimov9, V. Emelianov18, J. Engelage4, G. Eppley24, B. Erazmus26, P. Fachini2, V. Faine2, K. Filimonov15, E. Finch33, Y. Fisyak2, D. Flierl11, K. J. Foley2, J. Fu15,32, C. A. Gagliardi27, N. Gagunashvili9, J. Gans33, L. Gaudichet26, M. Germain13, F. Geurts24, V. Ghazikhanian6, O. Grachov31, V. Grigoriev18, M. Guedon13, E. Gushin18, T. J. Hallman2, D. Hardtke15, J. W. Harris33, T. W. Henry27, S. Heppelmann21, T. Herston23, B. Hippolyte13, A. Hirsch23, E. Hjort15, G. W. Hoffmann28, M. Horsley33, H. Z. Huang6, T. J. Humanic20, G. Igo6, A. Ishihara28, Yu. I. Ivanshin10, P. Jacobs15, W. W. Jacobs12, M. Janik29, I. Johnson15, P. G. Jones3, E. G. Judd4, M. Kaneta15, M. Kaplan7, D. Keane14, J. Kiryluk6, A. Kisiel29, J. Klay15, S. R. Klein15, A. Klyachko12, A. S. Konstantinov22, M. Kopytine14, L. Kotchenda18, A. D. Kovalenko9, M. Kramer19, P. Kravtsov18, K. Krueger1, C. Kuhn13, A. I. Kulikov9, G. J. Kunde33, C. L. Kunz7, R. Kh. Kutuev10, A. A. Kuznetsov9, L. Lakehal-Ayat26, M. A. C. Lamont3, J. M. Landgraf2, S. Lange11, C. P. Lansdell28, B. Lasiuk33, F. Laue2, A. Lebedev2, R. Lednický9, V. M. Leontiev22, M. J. LeVine2, Q. Li31, S. J. Lindenbaum19, M. A. Lisa20, F. Liu32, L. Liu32, Z. Liu32, Q. J. Liu30, T. Ljubicic2, W. J. Llope24, G. LoCurto16, H. Long6, R. S. Longacre2, M. Lopez-Noriega20, W. A. Love2, T. Ludlam2, D. Lynn2, J. Ma6, R. Majka33, S. Margetis14, C. Markert33, L. Martin26, J. Marx15, H. S. Matis15, Yu. A. Matulenko22, T. S. McShane8, F. Meissner15, Yu. Melnick22, A. Meschanin22, M. Messer2, M. L. Miller33, Z. Milosevich7, N. G. Minaev22, J. Mitchell24, V. A. Moiseenko10, C. F. Moore28, V. Morozov15, M. M. de Moura31, M. G. Munhoz25, J. M. Nelson3, P. Nevski2, V. A. Nikitin10, L. V. Nogach22, B. Norman14, S. B. Nurushev22, G. Odyniec15, A. Ogawa21, V. Okorokov18, M. Oldenburg16, D. Olson15, G. Paic20, S. U. Pandey31, Y. Panebratsev9, S. Y. Panitkin2, A. I. Pavlinov31, T. Pawlak29, V. Perevoztchikov2, W. Peryt29, V. A. Petrov10, M. Planinic12, J. Pluta29, N. Porile23, J. Porter2, A. M. Poskanzer15, E. Potrebenikova9, D. Prindle30, C. Pruneau31, J. Putschke16, G. Rai15, G. Rakness12, O. Ravel26, R. L. Ray28, S. V. Razin9,12, D. Reichhold8, J. G. Reid30, G. Renault26, F. Retiere15, A. Ridiger18, H. G. Ritter15, J. B. Roberts24, O. V. Rogachevski9, J. L. Romero5, A. Rose31, C. Roy26, V. Rykov31, I. Sakrejda15, S. Salur33, J. Sandweiss33, A. C. Saulys2, I. Savin10, J. Schambach28, R. P. Scharenberg23, N. Schmitz16, L. S. Schroeder15, A. Schüttauf16, K. Schweda15, J. Seger8, D. Seliverstov18, P. Seyboth16, E. Shahaliev9, K. E. Shestermanov22, S. S. Shimanskii9, V. S. Shvetcov10, G. Skoro9, N. Smirnov33, R. Snellings15, P. Sorensen6, J. Sowinski12, H. M. Spinka1, B. Srivastava23, E. J. Stephenson12, R. Stock11, A. Stolpovsky31, M. Strikhanov18, B. Stringfellow23, C. Struck11, A. A. P. Suaide31, E. Sugarbaker20, C. Suire2, M. Sumbera20, B. Surrow2, T. J. M. Symons15, A. Szanto de Toledo25, P. Szarwas29, A. Tai6, J. Takahashi25, A. H. Tang14, J. H. Thomas15, M. Thompson3, V. Tikhomirov18, M. Tokarev9, M. B. Tonjes17, T. A. Trainor30, S. Trentalange6, R. E. Tribble27, V. Trofimov18, O. Tsai6, T. Ullrich2, D. G. Underwood1, G. Van Buren2, A. M. VanderMolen17, I. M. Vasilevski10, A. N. Vasiliev22, S. E. Vigdor12, S. A. Voloshin31, F. Wang23, H. Ward28, J. W. Watson14, R. Wells20, G. D. Westfall17, C. Whitten, Jr.6, H. Wieman15, R. Willson20, S. W. Wissink12, R. Witt33, J. Wood6, N. Xu15, Z. Xu2, A. E. Yakutin22, E. Yamamoto15, J. Yang6, P. Yepes24, V. I. Yurevich9, Y. V. Zanevski9, I. Zborovský9, H. Zhang33, W. M. Zhang14, R. Zoulkarneev10, and A. N. Zubarev9

Results of resonance searches in the Xi - pi -, Xi - pi +, Xi -bar+ pi -, and Xi -bar+ pi + invariant mass spectra in proton-proton collisions at sqrt[s]=17.2 GeV are presented. Evidence is shown for the existence of a narrow Xi - pi - baryon resonance with mass of 1.862±0.002 GeV/c2 and width below the detector resolution of about 0.018 GeV/c2. The significance is estimated to be above 4.2 sigma . This state is a candidate for the hypothetical exotic Xi --3/2 baryon with S=-2, I=3 / 2, and a quark content of (dsdsu-bar). At the same mass, a peak is observed in the Xi - pi + spectrum which is a candidate for the Xi 03/2 member of this isospin quartet with a quark content of (dsusd-bar). The corresponding antibaryon spectra also show enhancements at the same invariant mass.

The transverse mass spectra and midrapidity yields for Xi s and Omega s are presented. For the 10% most central collisions, the Xi -bar+/h- ratio increases from the Super Proton Synchrotron to the Relativistic Heavy Ion Collider energies while the Xi -/h- stays approximately constant. A hydrodynamically inspired model fit to the Xi spectra, which assumes a thermalized source, seems to indicate that these multistrange particles experience a significant transverse flow effect, but are emitted when the system is hotter and the flow is smaller than values obtained from a combined fit to pi , K, p, and Lambda s.

We present the results of charged particle fluctuations measurements in Au+Au collisions at sqrt[sNN ]=130 GeV using the STAR detector. Dynamical fluctuations measurements are presented for inclusive charged particle multiplicities as well as for identified charged pions, kaons, and protons. The net charge dynamical fluctuations are found to be large and negative providing clear evidence that positive and negative charged particle production is correlated within the pseudorapidity range investigated. Correlations are smaller than expected based on model-dependent predictions for a resonance gas or a quark-gluon gas which undergoes fast hadronization and freeze-out. Qualitative agreement is found with comparable scaled p+p measurements and a heavy ion jet interaction generation model calculation based on independent particle collisions, although a small deviation from the 1/N scaling dependence expected from this model is observed. alle Autoren: J. Adams, C. Adler, M. M. Aggarwal, Z. Ahammed, J. Amonett, B. D. Anderson, M. Anderson, D. Arkhipkin, G. S. Averichev, S. K. Badyal, J. Balewski, O. Barannikova, L. S. Barnby, J. Baudot, S. Bekele, V. V. Belaga, R. Bellwied, J. Berger, B. I. Bezverkhny, S. Bhardwaj, P. Bhaskar, A. K. Bhati, H. Bichsel, A. Billmeier, L. C. Bland, C. O. Blyth, B. E. Bonner, M. Botje, A. Boucham, A. Brandin, A. Bravar, R. V. Cadman, X. Z. Cai, H. Caines, M. Calderón de la Barca Sánchez, A. Cardenas, J. Carroll, J. Castillo, M. Castro, D. Cebra, P. Chaloupka, S. Chattopadhyay, H. F. Chen, Y. Chen, S. P. Chernenko, M. Cherney, A. Chikanian, B. Choi, W. Christie, J. P. Coffin, T. M. Cormier, J. G. Cramer, H. J. Crawford, D. Das, S. Das, A. A. Derevschikov, L. Didenko, T. Dietel, X. Dong, J. E. Draper, F. Du, A. K. Dubey, V. B. Dunin, J. C. Dunlop, M. R. Dutta Majumdar, V. Eckardt, L. G. Efimov, V. Emelianov, J. Engelage, G. Eppley, B. Erazmus, P. Fachini, V. Faine, J. Faivre, R. Fatemi, K. Filimonov, P. Filip, E. Finch, Y. Fisyak, D. Flierl, K. J. Foley, J. Fu, C. A. Gagliardi, M. S. Ganti, T. D. Gutierrez, N. Gagunashvili, J. Gans, L. Gaudichet, M. Germain, F. Geurts, V. Ghazikhanian, P. Ghosh, J. E. Gonzalez, O. Grachov, V. Grigoriev, S. Gronstal, D. Grosnick, M. Guedon, S. M. Guertin, A. Gupta, E. Gushin, T. J. Hallman, D. Hardtke, J. W. Harris, M. Heinz, T. W. Henry, S. Heppelmann, T. Herston, B. Hippolyte, A. Hirsch, E. Hjort, G. W. Hoffmann, M. Horsley, H. Z. Huang, S. L. Huang, T. J. Humanic, G. Igo, A. Ishihara, P. Jacobs, W. W. Jacobs, M. Janik, I. Johnson, P. G. Jones, E. G. Judd, S. Kabana, M. Kaneta, M. Kaplan, D. Keane, J. Kiryluk, A. Kisiel, J. Klay, S. R. Klein, A. Klyachko, D. D. Koetke, T. Kolleger, A. S. Konstantinov, M. Kopytine, L. Kotchenda, A. D. Kovalenko, M. Kramer, P. Kravtsov, K. Krueger, C. Kuhn, A. I. Kulikov, A. Kumar, G. J. Kunde, C. L. Kunz, R. Kh. Kutuev, A. A. Kuznetsov, M. A. C. Lamont, J. M. Landgraf, S. Lange, C. P. Lansdell, B. Lasiuk, F. Laue, J. Lauret, A. Lebedev, R. Lednický, V. M. Leontiev, M. J. LeVine, C. Li, Q. Li, S. J. Lindenbaum, M. A. Lisa, F. Liu, L. Liu, Z. Liu, Q. J. Liu, T. Ljubicic, W. J. Llope, H. Long, R. S. Longacre, M. Lopez-Noriega, W. A. Love, T. Ludlam, D. Lynn, J. Ma, Y. G. Ma, D. Magestro, S. Mahajan, L. K. Mangotra, D. P. Mahapatra, R. Majka, R. Manweiler, S. Margetis, C. Markert, L. Martin, J. Marx, H. S. Matis, Yu. A. Matulenko, T. S. McShane, F. Meissner, Yu. Melnick, A. Meschanin, M. Messer, M. L. Miller, Z. Milosevich, N. G. Minaev, C. Mironov, D. Mishra, J. Mitchell, B. Mohanty, L. Molnar, C. F. Moore, M. J. Mora-Corral, V. Morozov, M. M. de Moura, M. G. Munhoz, B. K. Nandi, S. K. Nayak, T. K. Nayak, J. M. Nelson, P. Nevski, V. A. Nikitin, L. V. Nogach, B. Norman, S. B. Nurushev, G. Odyniec, A. Ogawa, V. Okorokov, M. Oldenburg, D. Olson, G. Paic, S. U. Pandey, S. K. Pal, Y. Panebratsev, S. Y. Panitkin, A. I. Pavlinov, T. Pawlak, V. Perevoztchikov, W. Peryt, V. A. Petrov, S. C. Phatak, R. Picha, M. Planinic, J. Pluta, N. Porile, J. Porter, A. M. Poskanzer, M. Potekhin, E. Potrebenikova, B. V. K. S. Potukuchi, D. Prindle, C. Pruneau, J. Putschke, G. Rai, G. Rakness, R. Raniwala, S. Raniwala, O. Ravel, S. V. Razin, D. Reichhold, J. G. Reid, G. Renault, F. Retiere, A. Ridiger, H. G. Ritter, J. B. Roberts, O. V. Rogachevski, J. L. Romero, A. Rose, C. Roy, L. J. Ruan, V. Rykov, R. Sahoo, I. Sakrejda, S. Salur, J. Sandweiss, I. Savin, J. Schambach, R. P. Scharenberg, N. Schmitz, L. S. Schroeder, K. Schweda, J. Seger, D. Seliverstov, P. Seyboth, E. Shahaliev, M. Shao, M. Sharma, K. E. Shestermanov, S. S. Shimanskii, R. N. Singaraju, F. Simon, G. Skoro, N. Smirnov, R. Snellings, G. Sood, P. Sorensen, J. Sowinski, H. M. Spinka, B. Srivastava, S. Stanislaus, R. Stock, A. Stolpovsky, M. Strikhanov, B. Stringfellow, C. Struck, A. A. P. Suaide, E. Sugarbaker, C. Suire, M. Šumbera, B. Surrow, T. J. M. Symons, A. Szanto de Toledo, P. Szarwas, A. Tai, J. Takahashi, A. H. Tang, D. Thein, J. H. Thomas, V. Tikhomirov, M. Tokarev, M. B. Tonjes, S. Trentalange, R. E. Tribble, M. D. Trivedi, V. Trofimov, O. Tsai, T. Ullrich, D. G. Underwood, G. Van Buren, A. M. VanderMolen, A. N. Vasiliev, M. Vasiliev, S. E. Vigdor, Y. P. Viyogi, S. A. Voloshin, W. Waggoner, F. Wang, G. Wang, X. L. Wang, Z. M. Wang, H. Ward, J. W. Watson, R. Wells, G. D. Westfall, C. Whitten, Jr., H. Wieman, R. Willson, S. W. Wissink, R. Witt, J. Wood, J. Wu, N. Xu, Z. Xu, Z. Z. Xu, A. E. Yakutin, E. Yamamoto, J. Yang, P. Yepes, V. I. Yurevich, Y. V. Zanevski, I. Zborovský, H. Zhang, H. Y. Zhang, W. M. Zhang, Z. P. Zhang, P. A. Zołnierczuk, R. Zoulkarneev, J. Zoulkarneeva, and A. N. Zubarev

We report results on rho (770)0--> pi + pi - production at midrapidity in p+p and peripheral Au+Au collisions at sqrt[sNN]=200 GeV. This is the first direct measurement of rho (770)0--> pi + pi - in heavy-ion collisions. The measured rho 0 peak in the invariant mass distribution is shifted by ~40 MeV/c2 in minimum bias p+p interactions and ~70 MeV/c2 in peripheral Au+Au collisions. The rho 0 mass shift is dependent on transverse momentum and multiplicity. The modification of the rho 0 meson mass, width, and shape due to phase space and dynamical effects are discussed.

We report the first measurement of strange ( Lambda ) and antistrange ( Lambda -bar) baryon production from sqrt[sNN]=130 GeV Au+Au collisions at the Relativistic Heavy Ion Collider (RHIC). Rapidity density and transverse mass distributions at midrapidity are presented as a function of centrality. The yield of Lambda and Lambda -bar hyperons is found to be approximately proportional to the number of negative hadrons. The production of Lambda -bar hyperons relative to negative hadrons increases very rapidly with transverse momentum. The magnitude of the increase cannot be described by existing hadronic string fragmentation models alone. alle Autoren: C. Adler11, Z. Ahammed23, C. Allgower12, J. Amonett14, B. D. Anderson14, M. Anderson5, G. S. Averichev9, J. Balewski12, O. Barannikova9,23, L. S. Barnby14, J. Baudot13, S. Bekele20, V. V. Belaga9, R. Bellwied31, J. Berger11, H. Bichsel30, A. Billmeier31, L. C. Bland2, C. O. Blyth3, B. E. Bonner24, A. Boucham26, A. Brandin18, A. Bravar2, R. V. Cadman1, H. Caines33, M. Calderón de la Barca Sánchez2, A. Cardenas23, J. Carroll15, J. Castillo26, M. Castro31, D. Cebra5, P. Chaloupka20, S. Chattopadhyay31, Y. Chen6, S. P. Chernenko9, M. Cherney8, A. Chikanian33, B. Choi28, W. Christie2, J. P. Coffin13, T. M. Cormier31, J. G. Cramer30, H. J. Crawford4, W. S. Deng2, A. A. Derevschikov22, L. Didenko2, T. Dietel11, J. E. Draper5, V. B. Dunin9, J. C. Dunlop33, V. Eckardt16, L. G. Efimov9, V. Emelianov18, J. Engelage4, G. Eppley24, B. Erazmus26, P. Fachini2, V. Faine2, J. Faivre13, K. Filimonov15, E. Finch33, Y. Fisyak2, D. Flierl11, K. J. Foley2, J. Fu15,32, C. A. Gagliardi27, N. Gagunashvili9, J. Gans33, L. Gaudichet26, M. Germain13, F. Geurts24, V. Ghazikhanian6, O. Grachov31, V. Grigoriev18, M. Guedon13, E. Gushin18, T. J. Hallman2, D. Hardtke15, J. W. Harris33, T. W. Henry27, S. Heppelmann21, T. Herston23, B. Hippolyte13, A. Hirsch23, E. Hjort15, G. W. Hoffmann28, M. Horsley33, H. Z. Huang6, T. J. Humanic20, G. Igo6, A. Ishihara28, Yu. I. Ivanshin10, P. Jacobs15, W. W. Jacobs12, M. Janik29, I. Johnson15, P. G. Jones3, E. G. Judd4, M. Kaneta15, M. Kaplan7, D. Keane14, J. Kiryluk6, A. Kisiel29, J. Klay15, S. R. Klein15, A. Klyachko12, A. S. Konstantinov22, M. Kopytine14, L. Kotchenda18, A. D. Kovalenko9, M. Kramer19, P. Kravtsov18, K. Krueger1, C. Kuhn13, A. I. Kulikov9, G. J. Kunde33, C. L. Kunz7, R. Kh. Kutuev10, A. A. Kuznetsov9, L. Lakehal-Ayat26, M. A. C. Lamont3, J. M. Landgraf2, S. Lange11, C. P. Lansdell28, B. Lasiuk33, F. Laue2, J. Lauret2, A. Lebedev2, R. Lednický9, V. M. Leontiev22, M. J. LeVine2, Q. Li31, S. J. Lindenbaum19, M. A. Lisa20, F. Liu32, L. Liu32, Z. Liu32, Q. J. Liu30, T. Ljubicic2, W. J. Llope24, G. LoCurto16, H. Long6, R. S. Longacre2, M. Lopez-Noriega20, W. A. Love2, T. Ludlam2, D. Lynn2, J. Ma6, R. Majka33, S. Margetis14, C. Markert33, L. Martin26, J. Marx15, H. S. Matis15, Yu. A. Matulenko22, T. S. McShane8, F. Meissner15, Yu. Melnick22, A. Meschanin22, M. Messer2, M. L. Miller33, Z. Milosevich7, N. G. Minaev22, J. Mitchell24, V. A. Moiseenko10, C. F. Moore28, V. Morozov15, M. M. de Moura31, M. G. Munhoz25, J. M. Nelson3, P. Nevski2, V. A. Nikitin10, L. V. Nogach22, B. Norman14, S. B. Nurushev22, G. Odyniec15, A. Ogawa21, V. Okorokov18, M. Oldenburg16, D. Olson15, G. Paic20, S. U. Pandey31, Y. Panebratsev9, S. Y. Panitkin2, A. I. Pavlinov31, T. Pawlak29, V. Perevoztchikov2, W. Peryt29, V. A Petrov10, M. Planinic12, J. Pluta29, N. Porile23, J. Porter2, A. M. Poskanzer15, E. Potrebenikova9, D. Prindle30, C. Pruneau31, J. Putschke16, G. Rai15, G. Rakness12, O. Ravel26, R. L. Ray28, S. V. Razin9,12, D. Reichhold8, J. G. Reid30, G. Renault26, F. Retiere15, A. Ridiger18, H. G. Ritter15, J. B. Roberts24, O. V. Rogachevski9, J. L. Romero5, A. Rose31, C. Roy26, V. Rykov31, I. Sakrejda15, S. Salur33, J. Sandweiss33, A. C. Saulys2, I. Savin10, J. Schambach28, R. P. Scharenberg23, N. Schmitz16, L. S. Schroeder15, A. Schüttauf16, K. Schweda15, J. Seger8, D. Seliverstov18, P. Seyboth16, E. Shahaliev9, K. E. Shestermanov22, S. S. Shimanskii9, V. S. Shvetcov10, G. Skoro9, N. Smirnov33, R. Snellings15, P. Sorensen6, J. Sowinski12, H. M. Spinka1, B. Srivastava23, E. J. Stephenson12, R. Stock11, A. Stolpovsky31, M. Strikhanov18, B. Stringfellow23, C. Struck11, A. A. P. Suaide31, E. Sugarbaker20, C. Suire2, M. Sumbera20, B. Surrow2, T. J. M. Symons15, A. Szanto de Toledo25, P. Szarwas29, A. Tai6, J. Takahashi25, A. H. Tang15, J. H. Thomas15, M. Thompson3, V. Tikhomirov18, M. Tokarev9, M. B. Tonjes17, T. A. Trainor30, S. Trentalange6, R. E. Tribble27, V. Trofimov18, O. Tsai6, T. Ullrich2, D. G. Underwood1, G. Van Buren2, A. M. VanderMolen17, I. M. Vasilevski10, A. N. Vasiliev22, S. E. Vigdor12, S. A. Voloshin31, F. Wang23, H. Ward28, J. W. Watson14, R. Wells20, G. D. Westfall17, C. Whitten, Jr.6, H. Wieman15, R. Willson20, S. W. Wissink12, R. Witt33, J. Wood6, N. Xu15, Z. Xu2, A. E. Yakutin22, E. Yamamoto15, J. Yang6, P. Yepes24, V. I. Yurevich9, Y. V. Zanevski9, I. Zborovský9, H. Zhang33, W. M. Zhang14, R. Zoulkarneev10, and A. N. Zubarev9

Elliptic flow from nuclear collisions is a hadronic observable sensitive to the early stages of system evolution. We report first results on elliptic flow of charged particles at midrapidity in Au+Au collisions at sqrt[sNN] = 130 GeV using the STAR Time Projection Chamber at the Relativistic Heavy Ion Collider. The elliptic flow signal, v2, averaged over transverse momentum, reaches values of about 6% for relatively peripheral collisions and decreases for the more central collisions. This can be interpreted as the observation of a higher degree of thermalization than at lower collision energies. Pseudorapidity and transverse momentum dependence of elliptic flow are also presented. alle Autoren: K. H. Ackermann19, N. Adams28, C. Adler12, Z. Ahammed27, S. Ahmad28, C. Allgower13, J. Amsbaugh34, M. Anderson6, E. Anderssen17, H. Arnesen3, L. Arnold14, G. S. Averichev10, A. Baldwin16, J. Balewski13, O. Barannikova10,27, L. S. Barnby16, J. Baudot14, M. Beddo1, S. Bekele24, V. V. Belaga10, R. Bellwied35, S. Bennett35, J. Bercovitz17, J. Berger12, W. Betts24, H. Bichsel34, F. Bieser17, L. C. Bland13, M. Bloomer17, C. O. Blyth4, J. Boehm17, B. E. Bonner28, D. Bonnet14, R. Bossingham17, M. Botlo3, A. Boucham30, N. Bouillo30, S. Bouvier30, K. Bradley17, F. P. Brady6, E. S. Braithwaite2, W. Braithwaite2, A. Brandin21, R. L. Brown3, G. Brugalette34, C. Byrd2, H. Caines24, M. Calderón de la Barca Sánchez36, A. Cardenas27, L. Carr34, J. Carroll17, J. Castillo30, B. Caylor17, D. Cebra6, S. Chatopadhyay35, M. L. Chen3, W. Chen3, Y. Chen7, S. P. Chernenko10, M. Cherney9, A. Chikanian36, B. Choi31, J. Chrin9, W. Christie3, J. P. Coffin14, L. Conin30, C. Consiglio3, T. M. Cormier35, J. G. Cramer34, H. J. Crawford5, V. I. Danilov10, D. Dayton3, M. DeMello28, W. S. Deng16, A. A. Derevschikov26, M. Dialinas30, H. Diaz3, P. A. DeYoung8, L. Didenko3, D. Dimassimo3, J. Dioguardi3, W. Dominik32, C. Drancourt30, J. E. Draper6, V. B. Dunin10, J. C. Dunlop36, V. Eckardt19, W. R. Edwards17, L. G. Efimov10, T. Eggert19, V. Emelianov21, J. Engelage5, G. Eppley28, B. Erazmus30, A. Etkin3, P. Fachini29, C. Feliciano3, D. Ferenc6, M. I. Ferguson7, H. Fessler19, E. Finch36, V. Fine3, Y. Fisyak3, D. Flierl12, I. Flores5, K. J. Foley3, D. Fritz17, N. Gagunashvili10, J. Gans36, M. Gazdzicki12, M. Germain14, F. Geurts28, V. Ghazikhanian7, C. Gojak14, J. Grabski33, O. Grachov35, M. Grau3, D. Greiner17, L. Greiner5, V. Grigoriev21, D. Grosnick1, J. Gross9, G. Guilloux30, E. Gushin21, J. Hall35, T. J. Hallman3, D. Hardtke17, G. Harper34, J. W. Harris36, P. He5, M. Heffner6, S. Heppelmann25, T. Herston27, D. Hill1, B. Hippolyte14, A. Hirsch27, E. Hjort27, G. W. Hoffmann31, M. Horsley36, M. Howe34, H. Z. Huang7, T. J. Humanic24, H. Hümmler19, W. Hunt13, J. Hunter17, G. J. Igo7, A. Ishihara31, Yu. I. Ivanshin11, P. Jacobs17, W. W. Jacobs13, S. Jacobson17, R. Jared17, P. Jensen31, I. Johnson17, P. G. Jones4, E. Judd5, M. Kaneta17, M. Kaplan8, D. Keane16, V. P. Kenney23*, A. Khodinov21, J. Klay6, S. R. Klein17, A. Klyachko13, G. Koehler17, A. S. Konstantinov26, V. Kormilitsyne7,26, L. Kotchenda21, I. Kotov24, A. D. Kovalenko10, M. Kramer22, P. Kravtsov21, K. Krueger1, T. Krupien3, P. Kuczewski3, C. Kuhn14, G. J. Kunde36, C. L. Kunz8, R. Kh. Kutuev11, A. A. Kuznetsov10, L. Lakehal-Ayat30, J. Lamas-Valverde28, M. A. C. Lamont4, J. M. Landgraf3, S. Lange12, C. P. Lansdell31, B. Lasiuk36, F. Laue24, A. Lebedev3, T. LeCompte1, W. J. Leonhardt3, V. M. Leontiev26, P. Leszczynski33, M. J. LeVine3, Q. Li35, Q. Li17, Z. Li3, C.-J. Liaw3, J. Lin9, S. J. Lindenbaum22, V. Lindenstruth5, P. J. Lindstrom5, M. A. Lisa24, H. Liu16, T. Ljubicic3, W. J. Llope28, G. LoCurto19, H. Long7, R. S. Longacre3, M. Lopez-Noriega24, D. Lopiano1, W. A. Love3, J. R. Lutz14, D. Lynn3, L. Madansky15§, R. Maier19, R. Majka36, A. Maliszewski33, S. Margetis16, K. Marks17, R. Marstaller19, L. Martin30, J. Marx17, H. S. Matis17, Yu. A. Matulenko26, E. A. Matyushevski10, C. McParland17, T. S. McShane9, J. Meier9, Yu. Melnick26, A. Meschanin26, P. Middlekamp3, N. Mikhalin7,26, B. Miller3, Z. Milosevich8, N. G. Minaev26, B. Minor17, J. Mitchell15, E. Mogavero3, V. A. Moiseenko11, D. Moltz17, C. F. Moore31, V. Morozov17, R. Morse17, M. M. de Moura29, M. G. Munhoz29, G. S. Mutchler28, J. M. Nelson4, P. Nevski3, T. Ngo7, M. Nguyen3, T. Nguyen3, V. A. Nikitin11, L. V. Nogach26, T. Noggle17, B. Norman16, S. B. Nurushev26, T. Nussbaum28, J. Nystrand17, G. Odyniec17, A. Ogawa25, C. A. Ogilvie18, K. Olchanski3, M. Oldenburg19, D. Olson17, G. A. Ososkov10, G. Ott31, D. Padrazo3, G. Paic24, S. U. Pandey35, Y. Panebratsev10, S. Y. Panitkin16, A. I. Pavlinov26, T. Pawlak33, M. Pentia10, V. Perevotchikov3, W. Peryt33, V. A Petrov11, W. Pinganaud30, S. Pirogov7, E. Platner28, J. Pluta33, I. Polk3, N. Porile27, J. Porter3, A. M. Poskanzer17, E. Potrebenikova10, D. Prindle34, C. Pruneau35, J. Puskar-Pasewicz13, G. Rai17, J. Rasson17, O. Ravel30, R. L. Ray31, S. V. Razin10,13, D. Reichhold9, J. Reid34, R. E. Renfordt12, F. Retiere30, A. Ridiger21, J. Riso35, H. G. Ritter17, J. B. Roberts28, D. Roehrich12, O. V. Rogachevski10, J. L. Romero6, C. Roy30, D. Russ8, V. Rykov35, I. Sakrejda17, R. Sanchez7, Z. Sandler7, J. Sandweiss36, P. Sappenfield28, A. C. Saulys3, I. Savin11, J. Schambach31, R. P. Scharenberg27, J. Scheblien3, R. Scheetz3, R. Schlueter17, N. Schmitz19, L. S. Schroeder17, M. Schulz3,19, A. Schüttauf19, J. Sedlmeir3, J. Seger9, D. Seliverstov21, J. Seyboth19, P. Seyboth19, R. Seymour34, E. I. Shakaliev10, K. E. Shestermanov26, Y. Shi7, S. S. Shimanskii10, D. Shuman17, V. S. Shvetcov11, G. Skoro10, N. Smirnov36, L. P. Smykov10, R. Snellings17, K. Solberg13, J. Sowinski13, H. M. Spinka1, B. Srivastava27, E. J. Stephenson13, R. Stock12, A. Stolpovsky35, N. Stone3, R. Stone17, M. Strikhanov21, B. Stringfellow27, H. Stroebele12, C. Struck12, A. A. P. Suaide29, E. Sugarbaker24, C. Suire14, T. J. M. Symons17, J. Takahashi29, A. H. Tang16, A. Tarchini14, J. Tarzian17, J. H. Thomas17, V. Tikhomirov21, A. Szanto de Toledo29, S. Tonse17, T. Trainor34, S. Trentalange7, M. Tokarev10, M. B. Tonjes20, V. Trofimov21, O. Tsai7, K. Turner3, T. Ullrich36, D. G. Underwood1, I. Vakula7, G. Van Buren3, A. M. VanderMolen20, A. Vanyashin17, I. M. Vasilevski11, A. N. Vasiliev26, S. E. Vigdor13, G. Visser5, S. A. Voloshin35, C. Vu17, F. Wang27, H. Ward31, D. Weerasundara34, R. Weidenbach17, R. Wells17, R. Wells24, T. Wenaus3, G. D. Westfall20, J. P. Whitfield8, C. Whitten, Jr.7, H. Wieman17, R. Willson24, K. Wilson35, J. Wirth17, J. Wisdom7, S. W. Wissink13, R. Witt16, J. Wolf17, L. Wood6, N. Xu17, Z. Xu36, A. E. Yakutin26, E. Yamamoto7, J. Yang7, P. Yepes28, A. Yokosawa1, V. I. Yurevich10, Y. V. Zanevski10, J. Zhang17, W. M. Zhang16, J. Zhu34, D. Zimmerman17, R. Zoulkarneev11, and A. N. Zubarev

alle Autoren: C. Adler, Z. Ahammed, C. Allgower, M. Anderson, G. S. Averichev, J. Balewski, O. Barannikova, L. S. Barnby, J. Baudot, S. Bekele, V. V. Belaga, R. Bellwied, J. Berger, H. Bichsel, L. C. Bland, C. O. Blyth, B. E. Bonner, R. Bossingham, A. Boucham, A. Brandin, H. Caines, M. Calderón de la Barca Sánchez, A. Cardenas, J. Carroll, J. Castillo, M. Castro, D. Cebra, S. Chattopadhyay, M. L. Chen, Y. Chen, S. P. Chernenko, M. Cherney, A. Chikanian, B. Choi, W. Christie, J. P. Coffin, L. Conin, T. M. Cormier, J. G. Cramer, H. J. Crawford, M. DeMello, W. S. Deng, A. A. Derevschikov, L. Didenko, J. E. Draper, V. B. Dunin, J. C. Dunlop, V. Eckardt, L. G. Efimov, V. Emelianov, J. Engelage, G. Eppley, B. Erazmus, P. Fachini, M. I. Ferguson, E. Finch, Y. Fisyak, D. Flierl, K. J. Foley, N. Gagunashvili, J. Gans, M. Germain, F. Geurts, V. Ghazikhanian, J. Grabski, O. Grachov, D. Greiner, V. Grigoriev, E. Gushin, T. J. Hallman, D. Hardtke, J. W. Harris, M. Heffner, S. Heppelmann, T. Herston, B. Hippolyte, A. Hirsch, E. Hjort, G. W. Hoffmann, M. Horsley, H. Z. Huang, T. J. Humanic, H. Hümmler, G. J. Igo, A. Ishihara, Yu. I. Ivanshin, P. Jacobs, W. W. Jacobs, M. Janik, I. Johnson, P. G. Jones, E. Judd, M. Kaneta, M. Kaplan, D. Keane, A. Khodinov, A. Kisiel, J. Klay, S. R. Klein, A. Klyachko, A. S. Konstantinov, L. Kotchenda, A. D. Kovalenko, M. Kramer, P. Kravtsov, K. Krueger, C. Kuhn, A. I. Kulikov, G. J. Kunde, C. L. Kunz, R. Kh. Kutuev, A. A. Kuznetsov, J. Lamas-Valverde, M. A. C. Lamont, J. M. Landgraf, S. Lange, C. P. Lansdell, B. Lasiuk, F. Laue, A. Lebedev, T. LeCompte, V. M. Leontiev, P. Leszczynski, M. J. LeVine, Q. Li, Q. Li, S. J. Lindenbaum, M. A. Lisa, T. Ljubicic, W. J. Llope, G. LoCurto, H. Long, R. S. Longacre, M. Lopez-Noriega, W. A. Love, D. Lynn, L. Madansky, R. Majka, A. Maliszewski, S. Margetis, L. Martin, J. Marx, H. S. Matis, Yu. A. Matulenko, T. S. McShane, Yu. Melnick, A. Meschanin, Z. Milosevich, N. G. Minaev, J. Mitchell, V. A. Moiseenko, D. Moltz, C. F. Moore, V. Morozov, M. M. de Moura, M. G. Munhoz, G. S. Mutchler, J. M. Nelson, P. Nevski, V. A. Nikitin, L. V. Nogach, B. Norman, S. B. Nurushev, J. Nystrand, G. Odyniec, A. Ogawa, C. A. Ogilvie, M. Oldenburg, D. Olson, G. Paic, S. U. Pandey, Y. Panebratsev, S. Y. Panitkin, A. I. Pavlinov, T. Pawlak, V. Perevoztchikov, W. Peryt, V. A Petrov, W. Pinganaud, E. Platner, J. Pluta, N. Porile, J. Porter, A. M. Poskanzer, E. Potrebenikova, D. Prindle, C. Pruneau, S. Radomski, G. Rai, O. Ravel, R. L. Ray, S. V. Razin, D. Reichhold, J. Reid, F. Retiere, A. Ridiger, H. G. Ritter, J. B. Roberts, O. V. Rogachevski, C. Roy, D. Russ, V. Rykov, I. Sakrejda, J. Sandweiss, A. C. Saulys, I. Savin, J. Schambach, R. P. Scharenberg, N. Schmitz, L. S. Schroeder, A. Schüttauf, K. Schweda, J. Seger, D. Seliverstov, P. Seyboth, K. E. Shestermanov, S. S. Shimanskii, V. S. Shvetcov, G. Skoro, N. Smirnov, R. Snellings, J. Sowinski, H. M. Spinka, B. Srivastava, E. J. Stephenson, R. Stock, A. Stolpovsky, M. Strikhanov, B. Stringfellow, H. Stroebele, C. Struck, A. A. P. Suaide, E. Sugarbaker, C. Suire, T. J. M. Symons, A. Szanto de Toledo, P. Szarwas, J. Takahashi, A. H. Tang, J. H. Thomas, V. Tikhomirov, T. Trainor, S. Trentalange, M. Tokarev, M. B. Tonjes, V. Trofimov, O. Tsai, K. Turner, T. Ullrich, D. G. Underwood, G. Van Buren, A. M. VanderMolen, A. Vanyashin, I. M. Vasilevski, A. N. Vasiliev, S. E. Vigdor, S. A. Voloshin, F. Wang, H. Ward, R. Wells, T. Wenaus, G. D. Westfall, C. Whitten, Jr., H. Wieman, R. Willson, S. W. Wissink, R. Witt, N. Xu, Z. Xu, A. E. Yakutin, E. Yamamoto, J. Yang, P. Yepes, A. Yokosawa, V. I. Yurevich, Y. V. Zanevski, J. Zhang, W. M. Zhang, R. Zoulkarneev, and A. N. Zubarev

We report the first measurement of inclusive antiproton production at midrapidity in Au+Au collisions at sqrt[sNN] = 130 GeV by the STAR experiment at RHIC. The antiproton transverse mass distributions in the measured transverse momentum range of 0.25

Transverse mass and rapidity distributions for charged pions, charged kaons, protons, and antiprotons are reported for sqrt[sNN]=200 GeV pp and Au+Au collisions at Relativistic Heary Ion Collider (RHIC). Chemical and kinetic equilibrium model fits to our data reveal strong radial flow and long duration from chemical to kinetic freeze-out in central Au+Au collisions. The chemical freeze-out temperature appears to be independent of initial conditions at RHIC energies.

We report measurements of single-particle inclusive spectra and two-particle azimuthal distributions of charged hadrons at high transverse momentum (high pT) in minimum bias and central d+Au collisions at sqrt[sNN]=200 GeV. The inclusive yield is enhanced in d+Au collisions relative to binary-scaled p+p collisions, while the two-particle azimuthal distributions are very similar to those observed in p+p collisions. These results demonstrate that the strong suppression of the inclusive yield and back-to-back correlations at high pT previously observed in central Au+Au collisions are due to final-state interactions with the dense medium generated in such collisions. alle Autoren: J. Adams, C. Adler, M. M. Aggarwal, Z. Ahammed, J. Amonett, B. D. Anderson, M. Anderson, D. Arkhipkin, G. S. Averichev, S. K. Badyal, J. Balewski, O. Barannikova,, L. S. Barnby, J. Baudot, S. Bekele, V. V. Belaga, R. Bellwied, J. Berger, B. I. Bezverkhny, S. Bhardwaj, P. Bhaskar, A. K. Bhati, H. Bichsel, A. Billmeier, L. C. Bland, C. O. Blyth, B. E. Bonner, M. Botje, A. Boucham, A. Brandin, A. Bravar, R. V. Cadman, X. Z. Cai, H. Caines, M. Calderón de la Barca Sánchez, J. Carroll, J. Castillo, M. Castro, D. Cebra, P. Chaloupka, S. Chattopadhyay, H. F. Chen, Y. Chen, S. P. Chernenko, M. Cherney, A. Chikanian, B. Choi, W. Christie, J. P. Coffin, T. M. Cormier, J. G. Cramer, H. J. Crawford, D. Das, S. Das, A. A. Derevschikov, L. Didenko, T. Dietel, X. Dong,, J. E. Draper, F. Du, A. K. Dubey, V. B. Dunin, J. C. Dunlop, M. R. Dutta Majumdar, V. Eckardt, L. G. Efimov, V. Emelianov, J. Engelage, G. Eppley, B. Erazmus, P. Fachini, V. Faine, J. Faivre, R. Fatemi, K. Filimonov, P. Filip, E. Finch, Y. Fisyak, D. Flierl, K. J. Foley, J. Fu, C. A. Gagliardi, M. S. Ganti, N. Gagunashvili, J. Gans, L. Gaudichet, M. Germain, F. Geurts, V. Ghazikhanian, P. Ghosh, J. E. Gonzalez, O. Grachov, V. Grigoriev, S. Gronstal, D. Grosnick, M. Guedon, S. M. Guertin, A. Gupta, E. Gushin, T. D. Gutierrez, T. J. Hallman, D. Hardtke, J. W. Harris, M. Heinz, T. W. Henry, S. Heppelmann, T. Herston, B. Hippolyte, A. Hirsch, E. Hjort, G. W. Hoffmann, M. Horsley, H. Z. Huang, S. L. Huang, T. J. Humanic, G. Igo, A. Ishihara, P. Jacobs, W. W. Jacobs, M. Janik, I. Johnson, P. G. Jones, E. G. Judd, S. Kabana, M. Kaneta, M. Kaplan, D. Keane, J. Kiryluk, A. Kisiel, J. Klay, S. R. Klein, A. Klyachko, D. D. Koetke, T. Kollegger, A. S. Konstantinov, M. Kopytine, L. Kotchenda, A. D. Kovalenko, M. Kramer, P. Kravtsov, K. Krueger, C. Kuhn, A. I. Kulikov, A. Kumar, G. J. Kunde, C. L. Kunz, R. Kh. Kutuev, A. A. Kuznetsov, M. A. C. Lamont, J. M. Landgraf, S. Lange, C. P. Lansdell, B. Lasiuk, F. Laue, J. Lauret, A. Lebedev, R. Lednický, V. M. Leontiev, M. J. LeVine, C. Li, Q. Li, S. J. Lindenbaum, M. A. Lisa, F. Liu, L. Liu, Z. Liu, Q. J. Liu, T. Ljubicic, W. J. Llope, H. Long, R. S. Longacre, M. Lopez-Noriega, W. A. Love, T. Ludlam, D. Lynn, J. Ma, Y. G. Ma, D. Magestro, S. Mahajan, L. K. Mangotra, D. P. Mahapatra, R. Majka, R. Manweiler, S. Margetis, C. Markert, L. Martin, J. Marx, H. S. Matis, Yu. A. Matulenko, T. S. McShane, F. Meissner, Yu. Melnick, A. Meschanin, M. Messer, M. L. Miller, Z. Milosevich, N. G. Minaev, C. Mironov, D. Mishra, J. Mitchell, B. Mohanty, L. Molnar, C. F. Moore, M. J. Mora-Corral, V. Morozov, M. M. de Moura, M. G. Munhoz, B. K. Nandi, S. K. Nayak, T. K. Nayak, J. M. Nelson, P. Nevski, V. A. Nikitin, L. V. Nogach, B. Norman, S. B. Nurushev, G. Odyniec, A. Ogawa, V. Okorokov, M. Oldenburg, D. Olson, G. Paic, S. U. Pandey, S. K. Pal, Y. Panebratsev, S. Y. Panitkin, A. I. Pavlinov, T. Pawlak, V. Perevoztchikov, W. Peryt, V. A. Petrov, S. C. Phatak, R. Picha, M. Planinic, J. Pluta, N. Porile, J. Porter, A. M. Poskanzer, M. Potekhin, E. Potrebenikova, B. V. K. S. Potukuchi, D. Prindle, C. Pruneau, J. Putschke, G. Rai, G. Rakness, R. Raniwala, S. Raniwala, O. Ravel, R. L. Ray, S. V. Razin,, D. Reichhold, J. G. Reid, G. Renault, F. Retiere, A. Ridiger, H. G. Ritter, J. B. Roberts, O. V. Rogachevski, J. L. Romero, A. Rose, C. Roy, L. J. Ruan,, V. Rykov, R. Sahoo, I. Sakrejda, S. Salur, J. Sandweiss, I. Savin, J. Schambach, R. P. Scharenberg, N. Schmitz, L. S. Schroeder, K. Schweda, J. Seger, D. Seliverstov, P. Seyboth, E. Shahaliev, M. Shao, M. Sharma, K. E. Shestermanov, S. S. Shimanskii, R. N. Singaraju, F. Simon, G. Skoro, N. Smirnov, R. Snellings, G. Sood, P. Sorensen, J. Sowinski, H. M. Spinka, B. Srivastava, S. Stanislaus, R. Stock, A. Stolpovsky, M. Strikhanov, B. Stringfellow, C. Struck, A. A. P. Suaide, E. Sugarbaker, C. Suire, M. Šumbera, B. Surrow, T. J. M. Symons, A. Szanto de Toledo, P. Szarwas, A. Tai, J. Takahashi, A. H. Tang,, D. Thein, J. H. Thomas, V. Tikhomirov, M. Tokarev, M. B. Tonjes, T. A. Trainor, S. Trentalange, R. E. Tribble, M. D. Trivedi, V. Trofimov, O. Tsai, T. Ullrich, D. G. Underwood, G. Van Buren, A. M. VanderMolen, A. N. Vasiliev, M. Vasiliev, S. E. Vigdor, Y. P. Viyogi, S. A. Voloshin, W. Waggoner, F. Wang, G. Wang, X. L. Wang, Z. M. Wang, H. Ward, J. W. Watson, R. Wells, G. D. Westfall, C. Whitten, Jr., H. Wieman, R. Willson, S. W. Wissink, R. Witt, J. Wood, J. Wu, N. Xu, Z. Xu, Z. Z. Xu, A. E. Yakutin, E. Yamamoto, J. Yang, P. Yepes, V. I. Yurevich, Y. V. Zanevski, I. Zborovský, H. Zhang,, H. Y. Zhang, W. M. Zhang, Z. P. Zhang, P. A. Żołnierczuk, R. Zoulkarneev, J. Zoulkarneeva, and A. N. Zubarev (STAR Collaboration)

We present the first measurement of midrapidity vector meson phi production in Au+Au collisions at RHIC (sqrt[sNN]=130 GeV) from the STAR detector. For the 11% highest multiplicity collisions, the slope parameter from an exponential fit to the transverse mass distribution is T=379±50(stat)±45(syst) MeV, the yield dN/dy=5.73±0.37(stat)±0.69(syst) per event, and the ratio N phi /Nh- is found to be 0.021±0.001(stat)±0.004(syst). The measured ratio N phi /Nh- and T for the phi meson at midrapidity do not change for the selected multiplicity bins. alle Autoren: C. Adler11, Z. Ahammed23, C. Allgower12, J. Amonett14, B. D. Anderson14, M. Anderson5, G. S. Averichev9, J. Balewski12, O. Barannikova9,23, L. S. Barnby14, J. Baudot13, S. Bekele20, V. V. Belaga9, R. Bellwied30, J. Berger11, H. Bichsel29, L. C. Bland12, C. O. Blyth3, B. E. Bonner24, A. Boucham26, A. Brandin18, R. V. Cadman1, H. Caines20, M. Calderón de la Barca Sánchez31, A. Cardenas23, J. Carroll15, J. Castillo26, M. Castro30, D. Cebra5, S. Chattopadhyay30, M. L. Chen2, Y. Chen6, S. P. Chernenko9, M. Cherney8, A. Chikanian31, B. Choi27, W. Christie2, J. P. Coffin13, T. M. Cormier30, J. G. Cramer29, H. J. Crawford4, M. DeMello24, W. S. Deng14, A. A. Derevschikov22, L. Didenko2, J. E. Draper5, V. B. Dunin9, J. C. Dunlop31, V. Eckardt16, L. G. Efimov9, V. Emelianov18, J. Engelage4, G. Eppley24, B. Erazmus26, P. Fachini25, V. Faine2, E. Finch31, Y. Fisyak2, D. Flierl11, K. J. Foley2, J. Fu15, N. Gagunashvili9, J. Gans31, L. Gaudichet26, M. Germain13, F. Geurts24, V. Ghazikhanian6, J. Grabski28, O. Grachov30, D. Greiner15, V. Grigoriev18, M. Guedon13, E. Gushin18, T. J. Hallman2, D. Hardtke15, J. W. Harris31, M. Heffner5, S. Heppelmann21, T. Herston23, B. Hippolyte13, A. Hirsch23, E. Hjort15, G. W. Hoffmann27, M. Horsley31, H. Z. Huang6, T. J. Humanic20, H. Hümmler16, G. Igo6, A. Ishihara27, Yu. I. Ivanshin10, P. Jacobs15, W. W. Jacobs12, M. Janik28, I. Johnson15, P. G. Jones3, E. Judd4, M. Kaneta15, M. Kaplan7, D. Keane14, A. Kisiel28, J. Klay5, S. R. Klein15, A. Klyachko12, A. S. Konstantinov22, L. Kotchenda18, A. D. Kovalenko9, M. Kramer19, P. Kravtsov18, K. Krueger1, C. Kuhn13, A. I. Kulikov9, G. J. Kunde31, C. L. Kunz7, R. Kh. Kutuev10, A. A. Kuznetsov9, L. Lakehal-Ayat26, J. Lamas-Valverde24, M. A. C. Lamont3, J. M. Landgraf2, S. Lange11, C. P. Lansdell27, B. Lasiuk31, F. Laue2, A. Lebedev2, T. LeCompte1, R. Lednický9, V. M. Leontiev22, M. J. LeVine2, Q. Li30, Q. Li15, S. J. Lindenbaum19, M. A. Lisa20, T. Ljubicic2, W. J. Llope24, G. LoCurto16, H. Long6, R. S. Longacre2, M. Lopez-Noriega20, W. A. Love2, D. Lynn2, R. Majka31, S. Margetis14, L. Martin26, J. Marx15, H. S. Matis15, Yu. A. Matulenko22, T. S. McShane8, F. Meissner15, Yu. Melnick22, A. Meschanin22, M. Messer2, M. L. Miller31, Z. Milosevich7, N. G. Minaev22, J. Mitchell24, V. A. Moiseenko10, D. Moltz15, C. F. Moore27, V. Morozov15, M. M. de Moura30, M. G. Munhoz25, G. S. Mutchler24, J. M. Nelson3, P. Nevski2, V. A. Nikitin10, L. V. Nogach22, B. Norman14, S. B. Nurushev22, G. Odyniec15, A. Ogawa21, V. Okorokov18, M. Oldenburg16, D. Olson15, G. Paic20, S. U. Pandey30, Y. Panebratsev9, S. Y. Panitkin2, A. I. Pavlinov30, T. Pawlak28, V. Perevoztchikov2, W. Peryt28, V. A. Petrov10, E. Platner24, J. Pluta28, N. Porile23, J. Porter2, A. M. Poskanzer15, E. Potrebenikova9, D. Prindle29, C. Pruneau30, S. Radomski28, G. Rai15, O. Ravel26, R. L. Ray27, S. V. Razin9,12, D. Reichhold8, J. G. Reid29, F. Retiere15, A. Ridiger18, H. G. Ritter15, J. B. Roberts24, O. V. Rogachevski9, J. L. Romero5, C. Roy26, D. Russ7, V. Rykov30, I. Sakrejda15, J. Sandweiss31, A. C. Saulys2, I. Savin10, J. Schambach27, R. P. Scharenberg23, N. Schmitz16, L. S. Schroeder15, A. Schüttauf16, K. Schweda15, J. Seger8, D. Seliverstov18, P. Seyboth16, E. Shahaliev9, K. E. Shestermanov22, S. S. Shimanskii9, V. S. Shvetcov10, G. Skoro9, N. Smirnov31, R. Snellings15, J. Sowinski12, H. M. Spinka1, B. Srivastava23, E. J. Stephenson12, R. Stock11, A. Stolpovsky30, M. Strikhanov18, B. Stringfellow23, C. Struck11, A. A. P. Suaide30, E. Sugarbaker20, C. Suire13, M. Sumbera9, T. J. M. Symons15, A. Szanto de Toledo25, P. Szarwas28, J. Takahashi25, A. H. Tang14, J. H. Thomas15, V. Tikhomirov18, T. A. Trainor29, S. Trentalange6, M. Tokarev9, M. B. Tonjes17, V. Trofimov18, O. Tsai6, K. Turner2, T. Ullrich2, D. G. Underwood1, G. Van Buren2, A. M. VanderMolen17, A. Vanyashin15, I. M. Vasilevski10, A. N. Vasiliev22, S. E. Vigdor12, S. A. Voloshin30, F. Wang23, H. Ward27, J. W. Watson14, R. Wells20, T. Wenaus2, G. D. Westfall17, C. Whitten, Jr.6, H. Wieman15, R. Willson20, S. W. Wissink12, R. Witt14, N. Xu15, Z. Xu31, A. E. Yakutin22, E. Yamamoto6, J. Yang6, P. Yepes24, A. Yokosawa1, V. I. Yurevich9, Y. V. Zanevski9, I. Zborovský9, H. Zhang31, W. M. Zhang14, R. Zoulkarneev10, and A. N. Zubarev9

Die Physik beschäftigt sich seit jeher mit der Frage nach dem Aufbau und der Struktur der Materie. Die Antworten änderten sich im Laufe der Zeit, der gegenwärtige Stand der Erkenntnis ist im sogenannten Standardmodell zusammengefasst. Dort werden die Elementarteilchen in Leptonen und Quarks unterteilt, die Wechselwirkungen zwischen ihnen beschreibt man durch vier fundamentale Kräfte: die Gravitation, die elektromagnetischen Kraft, die schwache und die starke Kernkraft. Gemäß dem Standardmodell sind Nukleonen, also Protonen und Neutronen, aus Quarks aufgebaut. Das Proton ist beispielsweise ein gebundener Zustand aus zwei up und einem down Quark. Die Nukelonen bilden ihrerseits die Atomkerne, welche die Systematik der Elemente bestimmen. Quarks treten in sechs verschiedenen Arten (flavours) auf: up, down, strange, charm, bottom und top. Freie Quarks konnten bislang nicht nachgewiesen werden, sie werden nur als Quark-Antiquark Paar (Meson) oder als Kombination aus drei Quarks (Baryon) beobachtet. Mesonen und Baryonen werden unter dem Begriff Hadronen zusammengefaßt. Die starke Kernkraft beruht letztlich auf der Wechselwirkung zwischen Quarks, diese wird durch die Quantenchromodynamik (QCD) beschrieben. Ähnlich der Glashow- Salam-Weinberg Theorie (GSW), die die elektromagnetische und die schwache Kernkraft beschreibt, ist die Quantenchromodynamik durch Austauschteilchen charakterisiert. Im Fall der GSW wurden die Photonen bzw. W± oder Z-Teilchen als Austauschteilchen identifiziert, in der QCD fungieren Gluonen als Austauschteilchen. Photonen vermitteln die elektromagnetische Kraft zwischen allen Teilchen, die elektrische Ladung tragen. Analog wirkt die Kraft, die durch den Austausch von Gluonen beschrieben wird, zwischen Teilchen, die eine Farbladung tragen. Anders als das neutrale Photon trägt das Gluon selbst Farbe und wechselwirkt daher mit anderen Teilchen, die Farbe tragen. Dieser Umstand zeigt bereits, dass in der QCD ganz andere Phänomene zu erwarten sind als in der GSW. Die Tatsache, dass Quarks nur in gebundenen Zuständen vorliegen, erschwert die direkte Beobachtung der Wechselwirkung zwischen ihnen. Ein indirekter Weg, um die Wirkungweise diese Kraft zu untersuchen, liegt in der Erzeugung hoher Kernmateriedichten und hoher Kerntemperaturen. Die Idee besteht darin, das Phasendiagramm von Kernmaterie experimentell zu bestimmen (Abbildung 1.3) und dann auf die zugrundeliegende Kraft zu schließen. Unter anderem führen die Kräfte, die zwischen den Einzelteilchen des Mediums herrschen, zu charakteristischen Phasenübergängen. Im Fall der Kernmaterie hofft man insbesondere, den Übergang von gebundenen Zuständen in eine Quark-Gluon-Plasma Phase (QGP), in der sich Quarks und Gluonen frei bewegen, zu beobachten. Zwei prominente Beispiele demonstrieren, warum die Eigenschaften dieses Materiezustandes - und ob er überhaupt existiert - auch für andere Teilgebiete der Physik von großem Interesse sind. Zum einen geht man davon aus, dass in der Frühphase des Universums, 10-12 s nach dem Urknall, die Energiedichte so hoch war, dass die Materie in einem Plasmazustand vorlag. In diesem Bild führt die Expansion des Raumes zu einer Abkühlung des Plasmas und schließlich zum Ausfrieren in Hadronen. Zum anderen zeigen viele Modellstudien, dass im Innern von Neutronensternen mit extremen Dichten zu rechnen ist. Unter Umständen werden Energiedichten erreicht, die hoch genung sind, um einen Phasenübergang in ein Quark Gluon Plasma zu erzwingen. Die Beschreibung dieser astronomischen Objekte setzt somit auch die Kenntnis der Kräfte zwischen den Quarks voraus. Der einzige Weg, dichte Kernmaterie im Labor zu erzeugen, stellen Schwerionenreaktionen dar. Wenn zwei ultrarelativistische schwere Kerne zentral kollidieren, entsteht für kurze Zeit eine Region hoher Energiedichte (Abbildung 1.1). QCD-Gitter-Rechnungen deuten darauf hin, dass die Dichte, die man in Schwerionreaktion gegenwärtig erreicht, hoch genung ist, um einen Übergang der Kernmaterie in eine Plasma-Phase zu erzwingen. Aufgrund des hohen Drucks expandiert die verdichtete, heiße Kernmaterie in longitudinaler (entlang des Strahls) und transversaler (senkrecht zum Strahl) Richtung und die Dichte nimmt ab. Vorausgesetzt am Anfang der Reaktion wurde ein Quark-Gluon-Plasma erzeugt, dann friert diese Phase in Hadronen aus (chemisches Ausfrieren), wenn Dichte und Temperatur einen kritischen Wert unterschreiten. Die erzeugten Hadronen wechselwirken zunächst noch elastisch miteinander, d.h. die Impulse der Teilchen ändern sich, die Identität der Teilchen bleibt jedoch erhalten. Schließlich enden auch diese Wechselwirkungen (thermisches Ausfrieren), und die Teilchen verlassen die Reaktionszone (Abbildung 1.4). Der Ablauf einer solchen Schwerionenreaktion dauert einige 10-23s und ihre räumliche Ausdehnung liegt in der Größenordnung von 10-15m, damit ist die Reaktion selbst nicht beobachtbar. Nur der Endzustand, also die Identitäten und Impluse der emittierten Teilchen, kann bestimmt werden. Um den Ablauf der Reaktion zu rekonstruieren, ist man daher auf Modellrechnungen angewiesen. Aufgrund dieser Modellrechnungen wurden einige Observablen vorgeschlagen, die einen Phasenübergang kennzeichnen. Neben anderen Signaturen führt ein Phasenübergang wahrscheinlich zu einer verlängerten Emissionsdauer. Dieser Effekt kann möglicherweise durch die Analyse von Zwei-Teilchen-Korrelationen sichtbar gemacht werden. Ganz allgemein stellt die Untersuchung von Teilchenkorrelationen die einzige Möglichkeit dar, die raum-zeitlichen Strukturen während des thermischen Ausfrierens experimentell zu bestimmen. Korrelationen zwischen Teilchen, die von einer hinreichend kleinen Quelle emittiert werden, haben verschiedene Ursachen. Betrachtet man beispielsweise die Häufigkeitsverteilung der Impulsdifferenz zwischen zwei elektrisch gleich geladenen Teilchen, so stellt man fest, dass Paare mit geringer Impulsdifferenz weniger häufig vorkommen, als man anhand der Ein-Teilchen Impulsverteilung vorhersagen würde. Dieser Effekt ist auf die Abstoßung zwischen zwei elektrisch gleich geladenen Teilchen zurückzuführen, die mit kleiner Impulsdifferenz emittiert wurden. Eine weniger offensichtliche Korrelation wird durch den Quantencharakter identischer Teilchen verursacht. Zwei identische Bosonen, die im Phasenraum nahe beieinander liegen, können gemäß den Prinzipien der Quantentheorie nicht unterschieden werden. Die Wellenfunktion, die diesen Zwei-Teilchen-Zustand beschreibt, muß beim Vertauschen der Teilchen erhalten bleiben. Diese Forderung führt zu einem Interferenzterm in der Zwei-Teilchen Intensitätsverteilung. Diese Verteilung ist proportional zur Wahrscheinlichkeit, ein Teilchenpaar mit der Impulsdifferenz q zu messen. Berechnet man die Impulsdifferenzverteilung von Pionenpaaren und berücksichtig nur quanten- statistische Effekte, so findet man, dass Paare mit geringem Impulsunterschied bis zu zweimal häufiger vorkommen, als man aufgrund einfacher statistischer Überlegungen erwarten würde. Um diesen Effekt experimentell sichtbar zu machen, konstruiert man die Korrelationsfunktion, die die gemessene Impulsdifferenzverteilung in Relation zu einer Untergrundverteilung setzt. Experimentell gewinnt man diese Referenzverteilung, indem Paare aus Spuren aus verschiedenen Ereignissen gebildet werden. Die Referenzverteilung entspricht damit der Verteilung, die man messen würde, wenn die Teilchen nicht der Quantenstatistik unterlägen. Die Korrelationsfunktion wird im allgemeinen durch eine Gauß-Funktion angenähert. Das Inverse der Standardabweichung dieser Funktion wird nach den Pionieren der Intensitätsinterferometrie R. Hanbury Brown und R. Twiss als HBT-Radius bezeichnet. Teilchen interferieren nur dann, wenn sie im Phasenraum nahe beieinander liegen, das heißt sowohl die Impulsdifferenz als auch der räumliche Abstand muß hinreichend klein sein. Diese Bedingung kann genutzt werden, um von der gemessenen Korrelationsfunktion, die nur auf den Impulskomponenten basiert, auf die räumliche Verteilung der Teilchenproduktion zu schließen. Eine detaillierte Betrachtung erlaubt sogar, aufgrund der gemessenen Korrelationsfunktion quantitative Aussagen über die räumlichen Aspekte der Teilchenquelle zu machen. Beispielsweise können im Rahmen eines Modells die Stärke der transversalen Expansion oder die Emissionsdauer in Relation zu den HBT-Radien gesetzt werden. In Kapitel 2 sind die Grundlagen der Teilcheninterferometrie ausführlicher dargestellt. Der eigentliche Gegenstand dieser Arbeit ist experimentelle Analyse der Zwei- Teilchen-Korrelationen in einer Schwerionenreaktion. Dazu wird zunächst in Kapitel 3 das STAR Experiment am RHIC vorgestellt, in dem die Daten aufgezeichnet wurden, die Grundlage dieser Analyse sind. Am RHIC-Beschleuniger am BNL in den USA werden AuAu Kollisionen bis zu einer Schwerpunktsenergie von Wurzel aus SNN=200 GeV erzeugt. Figur 3.1 zeigt den Beschleuniger-Ring und die vier Experimente Brahms, Phenix, Phobos und STAR. Der hier analysierte Datensatz wurde bei der Datennahme im Jahr 2000 aufgezeichnet. Zu dieser Zeit wurde am RHIC eine Schwerpunktsenergie von Wurzel aus SNN=130 GeV erreicht. Bei einer zentralen AuAu Kollision werden mehrere Tausend Teilchen produziert. Der STAR Detektor ist dafür konzipiert, hadronische Teilchen kleiner Rapidität (d.h. großer Winkel zur Strahlachse) zu messen, innerhalb der Akzeptanz werden etwa 80% der produzierten geladenen Teilchen nachgewiesen. Der schematische Aufbau des STAR Detektorsystems ist in Figur 3.2 dargestellt. Der zentrale Detektor ist eine TPC (Zeit-Projektions-Kammer). Dieser Detektor basiert darauf, dass geladene Teilchen beim Durchgang durch ein Messgas eine Spur von Ionen hinterlassen. Ein starkes elektrisches Feld driftet die Elektronen, die bei den Ionisationsprozessen freigesetzt wurden, zu einer Ausleseebene. Der Punkt, an dem die Elektronen auf der Ausleseebene ein Signal erzeugen, entspricht der Projektion des Ionisationpunktes auf die Ausleseebene. Die dritte Komponente, die den Raumpunkt der Ionisation festlegt, ist durch die Driftzeit bei bekannter Driftgeschwindigkeit gegeben. So erscheint eine Teilchenspur als eine Kette von Ionisationspunkten im Detektorgas. Ein magnetisches Feld parallel zur Strahlachse führt zu einer Ablenkung der geladenen Teilchen. Die Krümmung der Spur ist dabei umgekehrt proportional zum transversalen Impuls. Abbildung 3.6 zeigt ein typisches Ereignis mit etwa 105 Ionisationspunkten und den entsprechenden Teilchenspuren. Der spezifische Energieverlust eines Teilchens beim Durchgang durch das Messgas hängt von seinem Impuls und seiner Masse ab. Die Stärke des auf der Ausleseebene induzierten Signals erlaubt den spezifischen Energieverlust zu bestimmen. Da der Impuls durch die Krümmung der Spur bekannt ist, kann so die Masse und damit die Identität des Teilchens bestimmt werden (siehe Abbildung 3.7). In Kapitel 4 wird der Datensatz beschrieben, der als Grundlage für diese Analyse dient. Während der Datennahme werden die digitalisierten Daten der TPC auf ein Speichermedium geschrieben. Der erste Schritt bei der Rekonstruktion der Ereignisse besteht darin, die Ionisationspunkte zu lokalisieren. Dies leistet der Clusterfinder- Algorithmus, der in Kapitel 4.1.1 beschrieben ist. Die Spurpunkte werden dann durch den Tracking-Algorithmus zu Teilchenspuren verbunden. Die erreichte Effizienz, Akzeptanz und Impulsauflösung der Rekonstruktion sind in Kapitel 4.1.2 zusammengefaßt. Die Zwei-Teilchen-Korrelationen werden nur für zentrale Kollisionen betrachtet, das sind Ereignisse mit kleinem Stoßparameter. Die Multipliztät der gemessenen Spuren ist in erster Näherung ein Maß für die Zentralität des Ereignisses. Für diese Analyse werden nur die 12% zentralsten Ereignisse zugelassen. Die Selektion der Ereignisse ist in Kapitel 4.2 beschrieben. Die Auswahl der Spuren, die in der Analyse verwendet werden, ist in Kapitel 4.3 beschrieben. Es werden nur Spuren zugelassen, deren Impulse in einem Bereich hinreichend hoher Akzeptanz und Effizienz liegen. Außerdem werden die Spuren ausgewählt, die mit hoher Wahrscheinlichkeit von Pionen stammen. Eine weitere Auswahl wird auf der Paarebene getroffen. Die Korrelationsfunktion wird in einzelnen Intervallen transversalen Paarimpulses kt und Paarrapidität Yðð gebildet. Damit kann die Abhängigkeit der HBT-Radien von diesen Größen dargestellt werden. Zwei weitere Auswahlkriterien sollen die Qualität der Spurpaare garantieren. Zum einen werden solche Paare verworfen, die im Detektor zu nahe beieinander liegen. Für die HBT-Analyse sind Paare mit geringem Impulsunterschied entscheidend, ein geringer Impulsunterschied heißt notwendigerweise, dass die Spuren räumlich nicht sehr weit getrennt sind. Wenn die Spuren aber zu nahe liegen, können sie vom Detektor und von der Rekonstruktionskette nicht mehr aufgelöst werden. Damit verliert man einen Teil der Paare in der Signalverteilung, nicht aber in der Untergrundverteilung, da in diesem Fall die endliche Zwei-Spur-Auflösung keine Rolle spielt. Um die Korrelationsfunktion nicht durch einen Detektoreffekt zu verfälschen, entfernt man die Paare, die im Detektor nahe beieinander liegen, sowohl in der Signal- als auch in der Untergrundverteilung. Ein weiteres Problem stellen "gebrochene" Spuren dar. In einigen Fällen wird eine Teilchenspur von der Rekonstruktionskette nicht als Ganzes erkannt, vielmehr werden zwei Spurstücke im Dektor gefunden. Da diese Spurstücke vom selben Teilchen stammen, haben sie eine sehr geringe Impulsdifferenz. Diese Paare können anhand ihrer Topologie im Detekor erkannt werden. Wie im Fall der begrenzten Zwei-Spur-Auflösung werden sie sowohl für die Signal- als auch für die Untergrundverteilung nicht zugelassen. In Kapitel 5 werden schließlich die Ergebnisse der Korrelationsanalyse dargestellt. Die Korrelationsfunktion wird in verschiedenen Parametrisierungen betrachtet. In der einfachsten Form betrachtet man nur den Betrag des Impulsdifferenzvektors. Dieser Ansatz bedeutet aber, dass der entsprechende HBT-Radius alle Raum-Zeit Komponenten mischt und damit nur wenig Aussagekraft bezüglich der Quellfunktion besitzt. Eine differenzierte Analyse in drei unabhängigen Komponenten ermöglichen die Pratt-Bertsch (PB) und die Yano-Koonin-Podgoretskii (YKP) Parametrisierung. Die beiden Parametrisierungen unterscheiden sich in der Zerlegung des Impulsdifferenzvektors in drei unabhängige Komponenten. Im ersten Fall bezeichnet man die Komponenten als qout, qlong und qside, im zweiten Fall als qpara, qperp und q0 (Kapitel 2.7 und 2.8). Die entsprechenden Korrelationsfunktionen sind in Gleichung 2.31 bzw. 2.34 gegeben. Die jeweiligen HBT-Radien Rout, Rlong und Rside bzw. Rpara, Rperp und R0 können in Relation zu den Parametern der Quellfunktion (Gleichung 2.43) gesetzt werden. Die beiden Parametrisierungen liefern im Prinzip die gleiche Information und die beiden Sätze von HBT-Radien können in Beziehung zueinander gesetzt werden (Gleichung 2.41). Beispielsweise entspricht der HBT-Radius R0 in der YKP-Parametrisierung in erster Näherung der Emissionsdauer, während in der PB- Parametrisierung diese Größe Verhältnis von Rout zu Rside abhängt. Zusätzlich zu den Radien enthält die YKP-Parametrisierung einen Parameter ß, der erlaubt, die longitudinale Geschwindigkeit des betrachteten Quellelementes zu bestimmen. Die Abbildungen 5.7 bis 5.10 zeigen die HBT-Radien beider Parametrisierungen in Abhänigigkeit vom transversalen Paarimpuls kt und von der Paarrapidität Yðð. Die Größe der gemessenen Radien bewegt sich zwischen 3 und 7 fm. Nur der Radius R0 verschwindet in den meisten kt-Yðð Intervallen. Die anderen Radien nehmen mit steigendem kt ab und sind unabhängig von Yðð . Abbildung 5.11 demonstriert, dass die beiden Parametrisierungen -dort wo sie vergleichbar sind- konsistente Ergebnisse liefern. Eine Diskussion der Ergebnisse schließt sich in Kapitel 6 an. Die Abhänigigkeit des Parameters ß von Yðð zeigt eine starke longitudinale Expansion an. Ein ähnliches Verhalten wurde bei niedrigeren Schwerpunktsenergien beobachtet, wo man allerdings eine schwächere longitudinale Expansion erwarten würde. Die Lebensdauer der Quelle, also die Zeit vom anfänglichen Überlapp der Kerne bis zum thermischen Ausfrieren, bestimmt die kt-Abhänigigkeit des Parameters Rlong. Dieser Zusammenhang wurde von Mahklin und Sinyukow formuliert, eine Anpassung der entsprechenden Funktion an die gemessene kt Abhänigigkeit von Rlong ergibt eine Lebensdauer von etwa 8 fm/c bei einer Ausfriertemperatur von etwa 126 MeV. Entsprechende Messungen bei niedrigeren Kollisionsenergien lieferten ähnliche Resultate. Die kt-Abhängigkeit des Parameters Rside ist mit der Stärke der transversalen Expansion gemäß Gleichung 6.3 verknüpft. Da die Relation nicht eindeutig ist, muß entweder eine feste Ausfriertemperatur angenommen werden oder es werden gleichzeitig Einteilchenspektren betrachtet, um die Mehrdeutigkeit zu eliminieren. Eine vorläufige Abschätzung ergibt eine mittlere transversale Expansions- geschwindigkteit von v ungefähr gleich 0.6 und einen gemetrischen Radius von RG ungefähr gleich 7.4 fm . Auch diese Ergebnisse sind vergleichbar mit entsprechenden Resultaten bei niedrigeren Kollisionsenergien. Ein weiterer Parameter der Quellfunktion ist die Emissionsdauer. Die Pionen werden nicht zu einem festen Zeitpunkt emittiert, man geht vielmehr davon aus, dass die Zeitpunkte der letzten elastischen Wechselwirkung in der Quelle gaußförmig verteilt sind. Den Mittelwert dieser Verteilung bezeichnet man als Lebensdauer der Quelle, die Breite als Emissionsdauer. Entsprechend Gleichung 6.4 bzw. 6.5 ist die Emissionsdauer mit dem Radius R0 bzw. dem Verhältnis Rout zu Rside verbunden. Wie in Abbildung 5.8 ersichtlich verschwindet der Parameter R0 , außer im kleinsten kt Intervall. Dies entspricht in der PB-Parametrisierung der Tatsache, dass das Verhältnis Rout zu Rside bei hohen kt kleiner als eins ist. Diese Resultate sind nicht vereinbar mit herkömmlichen Modellen. Insbesondere weil eine verlängerte Emissionsdauer als Signatur für die Bildung eines Quark-Gluon-Plasmas vorgeschlagen wurde, wird dieses Ergebnis derzeit intensiv diskutiert. Die Ergebnisse dieser Analyse sind sowohl mit bereits publizierten Daten der STAR Kollaboration als auch mit Resultaten von anderen RHIC Experimenten verträglich (siehe Abbildung 6.8). In Abbildung 6.9 ist die Abhängigkeit der HBT-Radien von kt bei verschiedenen Schwerpunktsenergien dargestellt. Im Gegensatz zu vielen anderen Observablen ändern sich die HBT Radien nur geringfügig. Da man erwartet, dass die Reaktion bei hohen Energien vollkommen anders abläuft, würde man auch davon ausgehen, dass sich die Ausfrierbedingungen ändern. Dass dies nicht in den Zwei-Teilchen- Korrelationen sichtbar wird, deutet darauf hin, dass die Näherungen die notwendig sind, um die gemessenen Radien mit Modellparametern zu verbinden, nicht gültig sind. Die Systematik der HBT Parameter als Funktion der Schwerpunktsenergie enthält damit keinen direkten Hinweis, dass die kritische Energiedichte überschritten wurde, ab der die Kernmaterie in einer Plasmaphase vorliegt. Andererseits werden weder die verschwindende Emissionsdauer noch die Tatsache, dass die anderen HBT-Parameter sich nur wenig mit der Schwerpunktsenergie ändern, als Argument dafür gewertet, dass die kritische Energiedichte nicht überschritten wurde. Die Frage, ob ein Quark- Gluon-Plasma im Labor erzeugt und analysiert werden kann, bleibt damit offen. Das thermische Ausfrieren einer Pionenquelle scheint hingegen anders zu verlaufen, als bisher angenommen wurde. Systematische Studien der Korrelationsfunktion in AA Kollisionen am RHIC in Kombination mit Fortschritten im theoretischen Verständnis der Teilcheninterferometrie in Schwerionenreaktion werden in Zukunft hoffentlich erlauben, die gemessenen Radien in ein konsistentes Bild einzuordnen. In zukünftigen Experimenten am LHC werden noch weit höhere Dichten erreicht als bisher, damit sollten sich auch die Ausfrierbedingungen stark verändern. Es wird sich dann zeigen, ob die Teilcheninterferometrie das geeignete Instrument ist, um die Quellfunktion einer Schwerionenreaktion zu messen.