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Unter Vernachlässigung der Wirkung der Streufelder werden die Koeffizienten der von αe2, αeβ und β2abhängigen Bildfehler B11, B12und B22für Apparate, die aus einem elektrischen Radialfeld und einem dahintergeschalteten homogenen Magnetfeld bestehen, berechnet und die Bedingungen für die Korrektur dieser Bildfehler angegeben. Insbesondere werden die Bedingungsgleichungen für vollständige Doppelfokussierung zweiter Ordnung für solche Instrumente abgeleitet. (αe= Öffnungswinkel, β=Δʋ/ʋ0= relative Geschwindigkeitsabweichung.)

Mit Hilfe früher abgeleiteter Formeln 1werden die Bildfehlerkoeffizienten und die Linienverbreiterung durch die Bildfehler entlang der geradlinigen Photoplatte in Massenspektrographen, die Doppelfokussierung erster Ordnung für alle Massen zeigen, berechnet. Die Bildfehlerkoeffizienten werden für Apparate vom Mattauch—Herzogschen Typ, für den Apparat von Reuterswärd und für einen weiteren Massenspektrographen in Diagrammen wiedergegeben. Für die Berechnung der Linienverbreiterung aus den Bildfehlerkoeffizienten und den Dimensionen der Strahlbegrenzungsblenden werden Formeln abgeleitet und damit für den Mattauch—Herzogschen Apparat Zahlenbeispiele durchgerechnet.

Nach einer experimentellen Untersuchung über den Streufeldverlauf am Rande der Polschuhe verschiedener Magnete, bei der auch der Einfluß von Eisenblenden zur Abschirmung der Streufelder eingehend untersucht wird, werden die Abbildungseigenschaften magnetischer Sektorfelder mit Berücksichtigung des Streufeldes für Ionenstrahlen in der Mittelebene des Feldes rechnerisch behandelt. Im Anschluß an eine frühere Arbeit1, bei der die Linsengleichung und die Lateralvergrößerung unter Berücksichtigung der Streufelder untersucht wurde, werden Ausdrücke für die Dispersion und den Öffnungsfehler magnetischer Sektorfelder für geradlinige und gekrümmte Feldbegrenzungen angegeben. Um den Einfluß der Streufelder zahlenmäßig zu demonstrieren, werden mit den erhaltenen Formeln einige Beispiele durchgerechnet, wobei, entsprechend den Resultaten der Streufeldmessungen, die Grenze zwischen dem homogenen Feldteil und dem Streufeld um die Strecke |Zs| =1,5 k innerhalb des Polschuhrandes und parallel zu ihm angenommen wird, während für die durchgemessenen Magnete die Begrenzung des homogenen Ersatzfeldes, das zur gleichen Abbildung wie das wirkliche Feld führt, etwa um die Strecke ZE= 2,1 k außerhalb des Polschuhrandes verläuft (2 k= Polschuhabstand). Die Unterschiede, die sich bei der Berechnung der Dispersion und des Öffnungsfehlers aus den allgemeinen Formeln mit Berücksichtigung des Streufeldes und aus den Formeln für das homogene Ersatzfeld für Strahlen in der Symmetrieebene ergeben, hängen stark von der Dimensionierung des Magneten ab. So beträgt z. B. die Abweichung der exakt berechneten Größen von den mit Hilfe eines homogenen Ersatzfeldes berechneten bei Magneten, wie sie bei doppelfokussierenden Apparaten verwendet werden, nur wenige Prozent, während sie bei den in Massenspektrometern oder Massentrennern üblichen Magneten viel größer werden können.